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alla più rapida dissipazione dell’energia, attenuando l’ampiezza delle onde nella loro 
propagazione ulteriore. In tali condizioni la resistenza delle spire di sezione rettango¬ 
lare o quadrata si può calcolare, portando in conto il solo strato superficiale contiguo 
alla periferia interna del solenoide, secondo le forinole limiti di Rayleigh e di Som- 
merfeld; con le dimensioni di questo è da porre parimenti in relazione la induttanza, 
quasi esclusivamente rappresentata dal flusso esterno al conduttore. In conseguenza 
la più o meno elevata permeabilità del ferro non ha più alcuna importanza nel feno¬ 
meno induttivo, per cui la reattanza si confonde con quella di un sistema analogo 
di spire di rame o di altro metallo qualunque, di fronte al quale la resistenza si può 
ritenere aumentata nella proporzione di f/g/x . 
7. — Ricerche sopra i conduttori magnetici frazionati. 
Nei circuiti di correnti molto intense, l’impiego del ferro può concepirsi in 
forma di conduttori opportunamente frazionati, nel qual caso però interviene, a limi¬ 
tare gli effetti della reattanza interna, il fenomeno dovuto alla forza demagnetizzante, 
esercitata dalle masse superficiali. Per mettere questo in evidenza, io ho intraprese 
l’ultima parte delle mie ricerche. 
Mi sono valso per queste del fascio rettilineo di fili di ferro ricotto, del dia¬ 
metro di 0,4 min, che già mi servì per le ricerche anteriori su la propagazione del 
magnetismo, e che ho brevemente descritto nel primo paragrafo della 2 a parte di 
questa Memoria (*). 
All’uopo esso si adattava particolarmente bene, in confronto delle ordinarie funi 
di ferro e acciaio, composte di uno o più trefoli, attorcigliati nel solito modo, in 
quanto, essendo costituito di molti fili sottilissimi, tutti distesi parallelamente all’asso 
del fascio, ognuno di essi risentiva l'induzione propria e quella mutua di tutti gli 
altri nella forma più semplice di un campo interno e di un campo trasversale, sim¬ 
metrici rispetto all’asse, senza alcuna componente longitudinale. Ora, il campo tras¬ 
versale Hj, creato dalle correnti contigue, risulta enormemente attenuato interna¬ 
mente a ognuno dei fili dalla distribuzione superficiale delle masse magnetiche 
H, 
libere, che crea un campo contrario e uniforme, riducendone la intensità ad , , , 
1 -f-xN 
dove x è la suscettibilità magnetica, ed N il fattore di smagnetizzazione, notoriamente 
eguale a 2n . Per ciò la induzione trasversale interna non eccede apprezzabilmente 
il doppio della intensità del campo esterno. Il campo risultante in ogni conduttore 
elementare si può adunque confondere con tutta l’approssimazione con quello, dovuto 
alla sola corrente che lo attraversa, ed ognuno dei conduttori si comporta perciò, 
come se fosse completamente isolato e lontano sugli altri, attenuandosi in esso l’effetto 
pellicolare in ragione della 4 a potenza del diametro, a segno da rendersi alle fre¬ 
quenze ordinarie, e per fili molto sottili, quasi completamente trascurabile. 
Del fascio in esame, la cui permeabilità varia da 200 a 1200, variando la 
induzione da 200 a 10.000, io ho in verità misurato fra gli elettrodi di termine, 
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