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situati alla distanza fii 590 era., una resistenza per correnti continue alla temperatura 
ambiente di 0.0107 ohm, che, per una sezione di 0.724 cmq., corrispondo a una 
resistività di 13.100 unità assolute, paragonabile a quella del ferro della spirale A, 
studiata in precedenza. 
Orbene, avendo disteso il fascio in due rami paralleli, alla distanza di 15.5 cm., 
con che la induttanza esterna risulta dell’ordine di 1220 unità assolute, e la reat¬ 
tanza corrispondente per le frequenze 50, 100 e 150 si eleva a 0.00038, 0.00077 
e 0.00115 ohm, ossia rappresenta 3.6, 7.2 e 10.8% della resistenza, io ho con 
correnti alternate della intensità di 50 a 150 ampère rilevato un fattore di potenza 
di 1.00, 0.98 e 0.95, ed un valore medio della resistenza equivalente di 0.0112 ohm. 
pressoché inalterato in tutti i casi, salvo le piccole oscillazioni dovute all'aumento 
inevitabile di temperatura con le correnti più intense. 
Il valore predetto supera quello che compete alle correnti continue appena del 
5%, e ciò basta a dimostrare che belletto pellicolare, e le perdite supplementari 
di energia dovute alla magnetizzazione periodica trasversale e circolare, sono in 
questo caso quasi perfettamente trascurabili. 
La reattanza equivalente che si deduce da queste misure, sebbene alletta da 
notevole incertezza per il rapido gradiente dell’angolo di fase in relazione al fattore 
di potenza, è sensibilmente superiore a quella che si calcolerebbe sottraendo ogni 
filo elementare all’influenza di tutti gli altri, e ciò dimostra non potersi da tale 
influenza prescindere completamente nei calcoli di precisione, o per le frequenze 
elevate. Praticamente però, e per le frequenze ordinarie, la induttanza interna assume 
di fronte alla resistenza nelle condizioni indicate una importnnza quasi completamente 
trascurabile. 
Le condizioni si modificano però profondamente, se si attorciglia il fascio dei 
fili, conferendogli il carattere di un conduttore cordato, nel quale tutti o una parte 
dei fili elementari risultano avvolti ad elica, e creano al passaggio della corrente 
un campo longitudinale, che ha per effetto di magnetizzare i Ali rimanenti, con essi 
concatenati. Il flusso di induzione, eccitato in tal modo al passaggio della corrente 
unitaria, e quindi la induttanza interna del fascio, cresce in tal caso in una ragione 
complicata al diminuire del passo dell’elica, e della disposizione relativa dei varii 
elementi. 
Per avere un’ idea intorno all’andamento del fenomeno, io ho ripetuto le misure 
con le medesime correnti e frequenze, dopo avere impresso ad ognuno dei due rami 
la torsione corrispondente alla rotazione di una delle estremità per dieci giri rispetto 
all'altra, nel medesimo senso. Con ciò i fili posti all'asse si potevano immaginare 
semplicemente torti, mentre quelli periferici, pure conservando invariata la distanza 
dall’asse, si venivano a trovare disposti secondo altrettante eliche, aventi un passo 
di circa 30 cm. 
Non sarebbe eccessivamente difficile in questo caso il calcolo della componente 
longitudinale del campo, che si dovrebbe esercitare sopra gli elementi situati a di¬ 
versa distanza dall’asse, nella ipotesi di una prestabilita ripartizione della corrente 
fra i fili elementari, quale si potrebbe prevedere nel caso del loro isolamento perfetto. 
In pratica però il fenomeno è in questo, e in quasi tutti i casi consimili, complicato 
