PHYSICAS E NATURAES 
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Si elle se cl4vie progressivement de la direction du rayon vecteur 
en raison directe de la rotation de ce dernier, on fera X=ot( 0 — 6o). 
4“ La force garde une inclinaison constante siir la tangente. 
11 suffit alors de r^soudre I’^quation (4) par rapport 4 i'’en fonc- 
tion de la constante i. 
Si elle conserve invariablement la meme intensity, c’est alors par 
rapport i que Ton r^soudra la meme dgalite en fonction de cette au¬ 
tre constante F. 
5“ L’action normale A de la trajectoire resto constante, ou plus 
gindralement 6gale ii une fonction donn^e de Q, r, r', r", .... 
Nous combinerons alors la relation (1) avec la fbrmule 
iV’=2’tangf, 
d’ou il r^sulte par T^limination de N 
)4-24t/r2 + W^ 
tang t =-^ - ■ - ■, 
avec, pour I’inclinaison i, la possibilite de toute une s4rie d’hypotheses 
facultatives. 
6“ Attachons nous sp4cialement au mouvement lihre, caracterise 
par la conditions A = 0. 11 vient, en renversant la fraction prec^dente 
cotg to: 
d Loff u . 
--- - \-rri 
do 
■f j’ll — 2 
Imposons nous de plus en particulier I’emploi Aes forces radiales, 
en faisant (5) 
. r' 
to == a, cotg to = — . 
L’equation prec6dente se r6duit alors, si I’on effectue tons les calculs, 
k la formule 
do 
Log (tt r^) = 0, 
C’est la hi des aires, seule compatible par consequent avec les forces 
centrales pour le mouvement libre. 
En reportant cette valeur de u dans la relation (6) relative cette 
categorie de forces, nous obtenons leur intensite dans ce cas special 
( 7 ) 
C’est la formide de Binet, 
