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für den die innere Arbeit völlig’ versclnvindet — im¬ 
mer mehr und’ mehr nähern ^ ohne denselben zu errei¬ 
chen, wenn man Temperatur und Druck gehörig sich 
ändern liess. Es rührte also der letzte Rest der innerii 
Arbeit von noch nicht völlig überwundener Attraction 
der Moleküle her und es müsste daher die Disgregations- 
arbeit um so grösser sein, je näher die Theilchen anein¬ 
ander sich belinden, d. h. bei grösserer Dichte oder ab¬ 
nehmendem Volum; und zwar müsste also die Abwei¬ 
chung derart sein, dass für alle Gase wenn pi < p 2 und 
vi > V 2 gewählt wird, 
^ I 
]J2V2 
ist. Es zeigte sich auch dies Verhältniss bei atmosphä¬ 
rischer Luft und bei Stickstoff — Kohlensäure ergab bei 
der Temperatur von 4—5® gar keine dem Mariotte’schen 
Gesetze entsprechenden Resultate — und zwar war, wie 
auch vorauszusehen, die Abweichung um so grösser, je 
mehr sich pi und po voneinander unterschieden. So 
schwankten bei den genannten beiden Gasen die Werthe 
von zwischen 1,001414 und 1,008930 resp. zwischen 
P2V2 ^ 
1,(;00650 und 1,007793. Bei Kohlensäure stieg die Zahl 
bis zu 1,177293. Die Compressionen schwankten bei 
diesen Versuchen zwischen 2-und 4fachem Drucke. Auch 
bei diesen Versuchen zeigte der Wasserstoff das umge¬ 
kehrte Verhalten, wie die übrigen Gase; es war stets 
P2IO I 
P2V2 ^ 
wenn pi P 2 also vi > V 2 genommen wurde; die 
Werthe schw^ankten zwischen 0,999373 und 0,989880, 
wobei jedoch noch zu bemerken ist, dass die Temperatur 
bei der einen Reihe von Versuchen etwa 4<^ C., bei einer 
andern Reihe aber <10^ betrug. Es müsste daher, wenn 
die Anschauung richtig wäre, dass ein Gas, das dem 
Gay-Lussac-Mariotte’schen Gesetze folgte, keine innere 
Arbeit mehr bei der Ausdehnung zu leisten hätte, das 
Waserstoffgas negative Arbeit leisten, d. h. es wdirde 
ein Theil der äusseren Arbeit durch den sich ausdeli- 
