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dass, da bei einer Ausdehnung des Gases unter constan- 
tem Drucke die innere Arbeit jedenfalls bedeutender sein 
muss, als bei der Erhöhung der Expansion unter con- 
stantem Volum, der Ausdehnungs-CoefficientTv bei con- 
stantem Drucke grösser sein muss, als bei constantem 
Volum. Und wirklich zeigt sich dies auch, wie die 
nachstehenden Resultate Regnault’s nachweisen, J)ei den 
meisten Gasen; der Druck war der einer Atmosphäre 
(760 Mm.). 
a 
V = const. p = const. 
Atmosph. Luft 0,003665 0,003670 
Kohlenoxyd 0,003667 0,003660 
Kohlensäure 0,003688 0,003710 
Schwefelige Säure 0,003845 0,003903. 
Eine alleinige Ausnahme macht hierbei der Wasser¬ 
stoff, bei welchem «—0,003667 bei constantem Volum 
und nur = 0,003661 bei constantem Drucke ist. Es ist 
also, wenn keine Verschiebung der Moleküle dieses Kör¬ 
pers stattfindet, die innere Arbeit — nach der jetzigen 
Anschauung — grösser, als bei einer Verschiebung, oder 
mit andern Worten es bedarf einer grösseren Kraft um 
die lebendige Kraft ohne Verschiebung der Moleküle 
zu vergrössern, als um diese unter gleichzeitiger Ver¬ 
schiebung zu erhöhen. Diese Anschauung widerspricht 
allen unsern bisherigen Principien. 
Noch schärfer tritt das eigenthümliche Verhalten des 
Wasserstoffes in die Augen, wenn man die oben unter 
2 angeführte Folgerung des Mariotte’schen Gesetzes be¬ 
trachtet. Es müsste nämlich, falls eine innere Arbeit 
nicht stattfände, bei constanter Temperatur 
pe'i. = 1 (10) 
P2 V2 
sein, wenn piVi und P 2 Y 2 zueinander gehörigen Werthe 
der Expansion und des Volums sind. Die ungemein 
zahlreichen Versuche von Regnault weisen aber nach, 
dass auch diese Folgerung aus dem Mariotte’schen Ge¬ 
setze unrichtig ist. Nun könnte man zunächst hieraus 
schliessen, dass sich die Gase dem ideellen Gaszustande — 
