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hervorgenifenen Aenderungen abhängige; bezeichnen 
wir diese’^letztere Riit A . dü, ist p der Druck, der auf 
den Körper wirkt, v das Volum, so ist also die Grund¬ 
gleichung der mechanischen Wärmetheorie; 
dW = dU + . dv. (3) 
Verstehen wir nun unter a den Ausdehnungs-Coef- 
ficienten, unter t die Temperatur in Centesimalgraden 
ausgedrückt, und unter po und Vo die Werthe, welche 
der äussere’Druck'(gleich der Expansion des Gases) und 
das Volum bei der Temperatur G annehmen, so ist der 
Ausdruck für das Gay-Lussac-Mariotte’sche Gesetz: 
1 + at 
p. v = p„v„. (4) 
Daher wandelt sich, wenn wir der Kürze wegen 
noch t(,=o setzen, die Grundgleichung der mechanischen 
Wärmetheorie in folgenden Ausdruck um: 
dW = dü H- 2^ -■ dv. (5) 
Nach den bisherigen Begriffen wird bei dem ideel¬ 
len Gaszustande, d. h. also sobald das obengenannte Ge¬ 
setz gültig ist, alle innere Arbeit gleich Null; die zuge¬ 
führte Wärme wird nur zur Temperaturerhöhung — d. h. 
zur Vergrösserung der lebendigen Kraft der einzelnen 
Moleküle — und zu äusserer Arbeit verbraucht. Lassen 
wir daher t constant, so muss U verschwinden und kann 
daher U nicht die Grösse v, sondern nur t involviren. 
Es ist also unter diesen Voraussetzungen: 
dU = c' . dt (6) 
wenn man mit c' die specifische Wärme bei constantem 
Volum bezeichnet. Es wandelt sich somit die oben ge¬ 
gebene Gleichung um in die folgende; 
dW = c' . dt + d . dv. (7) 
Für constante Expansion wird nun ferner noch, un¬ 
ter c die specifische W^ärme bei constantem Druck ver¬ 
standen, aus diesen Gleichungen sich ergeben: 
