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Sitzungsberichte 
im Verlaufe der Bewegung veränderlichen Grösse den Mittelwerth 
dadurch von dem veränderlichen Werthe unterscheiden, dass wir 
über das Symbol, welches den letzteren darstellt, einen waagrechten 
Strich machen. Dann lautet meine Gleichung: 
(I) d (ü — T) == Z pq' dlogi + 2 —- de, 
worin die erste Summe an der rechten Seite sich auf alle n Ver¬ 
änderlichen q und demgemäss auf alle n Intervalle i, und die zweite 
Summe auf die oben erwähnten im Ergal vorkommenden constanten 
Grössen c bezieht. 
In meiner vorigen Abhandlung habe ich weiter gezeigt, dass 
diese Gleichung nicht blos für solche Fälle gilt, wo die Veränderun¬ 
gen der Grössen q x . q 2 . qn in periodischer Weise vor sich 
gehen, sondern auch auf andere stationäre Bewegungen anwendbar 
ist, wenn nur die Zeitintervalle i 1? i 2 .... in so gewählt werden 
können, dass eine gewisse dort näher angegebene Bedingungs¬ 
gleichung erfüllt ist. Auf diese Bedingungsgleichung will ich aber 
hier nicht weiter eingehen, weil sie einige Erläuterungen erfordern 
würde, welche zum Verständnisse des Folgenden nicht nothwendig sind. 
§ 2. Man kann der vorigen Gleichung noch andere Formen 
geben, welche theoretisch interessant und für die Anwendung 
bequem sind. 
Aus der Gleichung (2) ergiebt sich: 
(3) 2c)T = ^dpqT 
Wenn man diese Gleichung zu (I) addirt, und die Summe U + T, 
welche die Energie des Systems bedeutet, mit E bezeichnet, so 
erhält man: 
(II) dE = zl d (pq' i) + 2 ^ de 
oder in anderer Form: 
_ i TT 
(Ha) dE = Z pq' dlog (pq'i) -f de 
Dividirt man die Gleichung (3) durch 2, und addirt sie dann zu (I), 
so kommt: 
(III) dü = ^Z ^ d (pq' i 2 ) + 2 de 
oder in anderer Form: 
(lila) dü = i A: pq' d log (pq' i 2 ) + Z ^dc 
In der Gleichung (I) ist die Grösse U — T als Function der 
verschiedenen i und der verschiedenen c anzusehen, und die Gleichung 
kann in so viele Partialgleichungen zerlegt werden, als an der 
rechten Seite unabhängige Variationen Vorkommen. Ebenso ist in 
den Gleichungen (II) und (II a) die Energie als Function der ver- 
