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Sitzungsberichte 
Dieser Satz ist anwendbar, wenn die Veränderlichen, welche 
die Lagen der Puncte bestimmen, sich periodisch ändern, oder wenn 
sich wenigstens für die einzelnen Veränderlichen Zeitintervalle an¬ 
geben lassen, welche, wenn sie bei der Bildung der Variationen in' 
gleicher Weise, wie die Periodendauer periodischer Veränderungen 
benutzt werden, zu Variationen führen, die der in dem Satze vom 
mittleren Ergal vorkonmenden Bedingungsgleichung genügen. 
Betrachtet man von diesem Gesichtspuncte aus die unregel¬ 
mässigen Molecularbewegungen, so erkennt man sofort, dass eine 
Periodicität der Veränderlichen, welche die Lagen der Molecüle be¬ 
stimmen, nicht vorhanden ist. Auch die Feststellung der vorher 
erwähnten Zeitintervalle scheint bei der Betrachtung der wirklich 
stattfindenden Bewegung erhebliche Schwierigkeiten darzubieten. 
Ich will mich daher für jetzt damit begnügen, eine andere Behand¬ 
lungsart anzugeben, welche zwar weniger direct ist, aber doch zu 
einem zuverlässigen Resultate führt. Sie beruht darauf, dass die 
wirklich stattfindende Bewegung durch eine andere ersetzt wird, 
bei welcher alle für unsere Untersuchung wesentlichen Grössen die¬ 
selben Werthe haben, wie bei jener, und welche der für die An¬ 
wendbarkeit des Satzes vom mittleren Ergal erforderlichen Bedin¬ 
gung genügt. 
Der leichteren Anschauung wegen wollen wir nicht gleich 
die durch einander fliegenden und sich gegenseitig stossenden Mo¬ 
lecüle behandeln, sondern von einem einfacheren Falle ausgehen. 
Es sei ein unendlich ausgedehnter Raum gegeben, welcher in der 
schon im vorigen § besprochenen Weise mit feststehenden Molecü- 
len versehen sei, zwischen denen sehr viele materielle Puncte um¬ 
herfliegen, welche sich gegenseitig in ihren Bewegungen nicht be¬ 
einflussen, aber von den Wirkungssphären der Molecüle, so oft sie 
sie treffen, abprallen. 
Die Kraft, welche ein Punct erleidet, und welche das Abpral¬ 
len bewirkt, denken wir uns als ausgehend von den Oberflächen 
der Wirkungssphären, und nehmen an, dass sie nur in unmittelbarer 
Nähe dieser Oberflächen merklich werde, dann aber bei noch wei¬ 
terer Annäherung sehr schnell wachse. In diesem Falle können 
wir, so lange der Punct sich von allen Wirkungssphären in merk¬ 
licher Entfernung befindet, seine lebendige Kraft als constant betrach¬ 
ten und seinen Antheil am Ergal, welchen wir kurz, da die Bewe¬ 
gungen der einzelnen Puncte von einander unabhängig sind, sein 
Ergal nennen wollen, gleich Null setzen. Wenn aber der Punct 
dicht an die Oberfläche einer Wirkungssphäre kommt, so nimmt 
der auf die Normalrichtung der Fläche bezügliche Theil seiner le¬ 
bendigen Kraft sehr schnell ab bis Null, und dann, nachdem die 
normale Componente seiner Bewegung sich umgekehrt hat, eben so 
schnell wieder zu bis zu dem ursprünglichen Werthe. Gleichzeitig 
