der niederrheinischen Gesellschaft in Bonn. 
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nimmt sein Ergal von Null aus um eben so viel zu, wie die leben¬ 
dige Kraft abnimmt, und dann wieder ab bis Null. Hieraus folgt, 
dass das mittlere Ergal jedes Punctes im Verhältnisse zu seiner 
mittleren lebendigen Kraft sehr klein sein muss, weil das Ergal nur 
während sehr kurzer Zeiten angebbare Werthe hat, und dass fer¬ 
ner, bei gegebener lebendiger Kraft, das mittlere Ergal eines Punc¬ 
tes der Anzahl der Stösse, weiche er während der Zeiteinheit er¬ 
leidet, proportional sein muss. 
Für die Anzahl der Stösse eines Punctes haben wir die Glei¬ 
chung (70), nämlich: 
P' = 
N47rp 2 v 
4(V—N| 7iQ 3 ) * 
Bezeichnen wir nun die Anzahl der beweglichen Puncte, welche sich 
gleichzeitig in einem Volumen von der Grösse V befinden, mit N', 
und nehmen vorläufig an, dass sie sich alle mit gleicher Geschwin¬ 
digkeit v bewegen, so wird die gesammte Anzahl von Stössen, 
welche innerhalb des Volumens V während einer Zeiteinheit statt¬ 
finden, dargestellt durch das Product: 
N4 7i o 2 v 
N'P'=N'-—— - 
' 4(V—N-|7r(> 3 ) * 
Dieselbe Anzahl von Stössen gilt aber auch für einen anderen 
Fall. Es sei ein Gefäss gegeben, in welchem ein beweglicher Punct 
nur von den Wänden abprallt, ln diesem Gefässe denke man sich 
N' materielle Puncte, welche sich mit der gemeinsamen Geschwin¬ 
digkeit v nach allen möglichen Richtungen bewegen. Nennt man 
den Rauminhalt des Gefässes W und seine Oberfläche S, so hat 
man für die durchschnittliche Anzahl der Stösse der einzelnen 
Puncte während der Zeiteinheit die Gleichung (68), nämlich: 
4W ’ 
und demgemäss wird die gesammte Anzahl der in dem Gefässe 
während der Zeiteinheit stattfindenden Stösse dargestellt durch das 
Product: 
N' P' = N' 
S v 
4 W • 
Man braucht also, um für diesen Fall dieselbe Anzahl von Stössen 
zu erhalten, wie für den vorigen, nur das Gefäss so zu wählen, 
dass W und S den Grössen V — N|-7 tq 3 undN47r() 2 gleich oder auch 
nur proportional sind. 
Dabei besitzen die Stösse gegen die Wandfläche des Gefässes 
in Bezug auf ihre Richtungen dieselbe Mannichfaltigkeit, wie die 
Stösse gegen die Oberflächen der Wirkungssphären. Nimmt man 
endlich noch an, dass auch die Kraft, welche die Wandfläche des 
Gefässes auf die Puncte ausübt, durch dieselbe Function der Ent¬ 
fernung dargestellt werde, wie die Kraft, welche die Oberfläche der 
