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Sitzimg's])erichte 
kleinen Theil des Zuwachses /nY gilt, auf den ganzen Zuwachs aus¬ 
zudehnen, müssen wir ihn von 0 bis 1 integriren. Durch Auflösung 
der Klammer zerfällt der Ausdruck in zwei Glieder. Das erste 
Glied gibt durch Integration, da Vj von (p unabhängig ist, 
einfach f^Yi- Das Integral des anderen Gliedes ^Vd^ lässt sich 
durch juY darstellen, wenn V den Mittelwerth von V während eines 
ofanzen Umlaufs bedeutet. Demnach ist die gfesuchte zweite Arbeits- 
grosse: 
(Vi—V). 
Durch Addition der beiden Arbeitsgrössen erhalten wir die 
der Phase ipi entsprechende Arbeitsvariation, nämlich: 
dUi + ^ (Vi—V). 
Um hieraus weiter die Arbeit dL abzuleiten, welche sich auf 
die ganze Veränderung der stationären Bewegung bezieht, müssen 
wir diesen Ausdruck mit d^i multipliciren und abermals von 0 
bis 1 integriren. YVir erhalten also: 
1 1 
0 0 
wofür wir, da in dem ersten Gliede an der rechten Seite das Inte¬ 
gral der Variation durch die Variation des Integrals zu ersetzen ist, 
auch schreiben können: ^ 
1 1 
Die Integrale i d(f>i und Vid^i bedeuten die Mittelwerthe 
von Uj un/i Vi während eines Umlaufes, oder, was dasselbe ist, die 
Mittelwerthe von U und V während eines Umlaufes, welche durch 
Ü und V bezeichnet werden. 
Das Integral^y^ d(/)i 
ist 
gleich V, und es kommt somit: 
ebenfalls 
6L — du jii (Y—V) = dü. 
Wir sind also auch für diesen Fall zu demselben einfachen 
Resultate gelangt, welches wir für die übrigen Fälle schon in der 
Gleichung (20j ausgedrückt haben. 
Um dieses Resultat zu erhalten, haben wir die specielle An¬ 
nahme gemacht, dass die Aeuderung des Ergals gleichmässig während 
