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Sitzungsberichte 
Da der hier an der linken Seite stehende Differentialcoefficient 
gemäss (25) gleich Null ist, so erhalten wir hieraus: 
Ebenso können wir für die beiden anderen Coordinaten folgende 
Gleichungen bilden: 
Indem wir diese drei Gleichungen addiren, und dabei die 
Gleichung 
\2 
4- 
dx\2 
I ^ 
^dt / 
berücksichtigen, kommt: 
'dyV 
'clzV 
,dtj 
(29) — JS’m + imvMlogi. 
In dieser Gleichung ersetzen wir nun die Producte m 
d^x 
d^’ 
cL^v • 
mm-,— durch die Kraftcömponenten X, Y, Z. wodurch ;?ie 
dt^ dt^ 
übergeht in: 
(30) — -5’(Xdx*4- Ydy -f Zdz) = f -S’mv^dlogi. 
Die so umgestaltete linke Seile der Gleichung haben wir noch einer 
nähereu Betrachtung zu unterwerfen. 
12. Da der Yoraussetzung nach die in dem Systeme wirken¬ 
den Kräfte ein Ergal haben, so ist in allen solchen Fällen, wo beim 
Uebergange aus der einen -stationären Bewegung in die andere das 
Ergal sich nur insofern ändert, wie es durch die veränderte Lage 
der Punkte bedingt wdrd, die linke Seite der vorigen Gleichung ein¬ 
fach die Variation des Ergals, und stellt als solche die beim üeber- 
gange aus der einen stationären Bewegung in die andere gethane 
Arbeit dar, welche wir mit üL bezeichnet haben. Wenn dagegen 
das Ergal noch eine weitere Veränderung erleidet, welche, wie oben 
gesagt, mathematisch dadurch ausgedrückt werden kann, dass das 
Ergal eine Grösse enthält, die zwar bei jeder stationären Bewegung 
constant ist, aber beim Uebergange aus der einen stationären Be¬ 
wegung in die andere ihren Werth ändert, so müssen noch die 
besonderen Umstände, unter denen dieses geschieht, berücksichtigt 
werden. 
