der niederrheinischen Gesellschaft in Bonn. 
187 
(32) dL = JSmcdT -4- .32mcTdlogi. 
Hierin kann die Grösse T als gemeinsamer Factor aus der 
zweiten Summe herausgeiiommen werden. Wir könnten auch die 
Variation dT aus der ersten Summe herausnehmen, indessen können 
wir sie auch unter dem Summenzeichen stehen lassen. Es kommt 
also: 
(33) dL rr 3mcdT -f- T-i^’2mcdlogi 
— T — + .S'2mcdlogi 
~ T (.^mcdlogT + w2mcdlogi), 
oder, wenn wir beide Summen in hline zusammenfassen, und das 
ft 
Variationszeichen vor das Summenzeichen setzen: 
dL ~ Td.3mc(logT + 21ogi), 
wofür wir endlich noch schreiben können: 
(34) dL = Td2mclog(Ti2). . 
15. Diese letzte Gleichung stimmt, wenn wir unter T die 
absolute Temperatur verstehen, vollständig mit der für die Wärme 
aufgestellten Gleichung (1) 
T 
dL - dZ 
A 
überein, um deren auf mechanische Principien gegründete Erklä¬ 
rung es sich handelte. Die durch das Zeichen Z repräsentirte 
Disgregation des Körpers wird hiernach durch den Ausdruck 
A.2fmclog(Ti^) 
dargestellt. 
Es ist leicht, auch die üebereinstimmung mit einer anderen 
Gleichung der mechanischen Wärmetheorie nachzuweisen. 
Denken wir uns, dass unserem Systeme von bewegten mate¬ 
riellen Punkten durch eine vorübergehende äussere Einwirkung 
lebendige Kraft mitgetheilt und es dann wieder sich selbst über¬ 
lassen werde, so kann diese mitgetheilte lebendige Kraft zum Theil 
zur Vermehrung der im Systeme vorhandenen lebendigen Kraft 
dienen und zum Theil zu mechanischer Arbeit verbraucht werden. 
Man kann daher, wenn dq die mitgetheilte lebendige Kraft und 
h die in dem Systeme vorhandene lebendige Kraft bezeichnet, 
schreiben: 
dq = dh -1- dL 
= d.3mcT dL 
= .^mcdT -f dL. 
Setzen wir hieriusfür dL seinen Werth aus (33), so kommt; 
