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Sitzungsberichte 
fjq r= JS'2mc(JT 4- T2?2mc(51ogi 
== T(w2mcd‘logT 4- ^2mc(5'logi) 
= Tw2mc(J^log(Ti) 
oder anders geschrieben: 
(35) dq = Td^2mclog(Ti). 
Diese Gleichung entspricht der in meiner Abhandlung „über 
einige für die Anwendung bequeme Formen der Hauptgleichungen 
der mechanischen Wärmetheorie*^ unter (59) angeführten Glei¬ 
chung. Multiplicirt man nämlich die vorige Gleichung auf beiden mit 
A, (dem calorischen Aequivalente der Arbeit), und setzt dann für 
das Product Adq, welches die mitgetheilte lebendige Kraft nach 
Wärmemaass gemessen darstellt, das Zeichen JQ, und führt ferner 
die Grösse S ein mit der Bedeutung 
(36) S A32mclog(Ti), 
so geht die vorige Gleichung über in: 
(37) dQ = TdS. 
Die hierin vorkommende Grösse S ist diejenige, welche ich die 
Entropie des Körpers genannt habe. 
In der letzten Gleichung können wir die Variationszeichen 
auch durch Differentialzeichen ersetzen, da von den beiden früher 
neben einander betrachteten Vorgängen, (der Veränderung während 
einer stationären Bewegung und dem Uebergange aus einer statio¬ 
nären Bewegung in eine andere), zu deren Unterscheidung zwei 
Zeichen nothwendig waren, der erstere jetzt nicht mehr in Betracht 
kommt. Dividiren wir ausserdem noch die Gleichung durch T, so 
lautet sie: 
Denken wir uns diese Gleichung für einen Kreisprocess inte- 
grirt, und berücksichtigen dabei, dass S zu Ende des Kreisprocesses 
denselben Werth hat, wie zu Anfang, so erhalten wir: 
Dieses ist die Gleichung, welche ich zuerst im Jahre 1854 
als Ausdruck des zweiten Hauptsatzes der mechanischen Wärme¬ 
theorie für umkehrbare Kreisprocesse veröffentlicht habe^). Damals 
habe ich sie aus dem Grundsätze, dass die Wärme nicht von 
1) Poggendorff’s Annalen Bd. 125, S. 353 und Abhandlungen 
über die mechanische Wärmetheorie Bd. II, S. 1. 
2) Poggendorff’s Annalen Bd. 93, S. 481 und Abhandlungen 
über die mechanische Wärmetheorie. Bd. 1. S. 127. 
