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Mut. mut. gelten diese Relationen auch für die drei Haupt- 
schnitte zvveiaxiger Krystalle. Für den Hauptschnitt eines 
einaxigen Krystalls, auf dessen Veriticierung es uns bei 
den Beobachtungen /.unächst ankoinmen wird, vereinfachen 
sich die vorstehenden Gleichungen dadurch, dass durch 
Einsetzen des Wertes .n —90®, und identisch werden. 
Wie schon erwähnt, wird die Gestalt der Schnitt- 
curven von Grenzkegel und Trennungsfläche, der sogen. 
Grenzcurven, durch das Verhältniss des Brechungsexpo¬ 
nenten N zu den Hauptindices des Kiystalls bestimmt. 
Die Gleichung (la) lässt sich nämlich, unter Berücksichti¬ 
gung, dass tg e‘=r den Radiusvektor dieser Grenzcurve 
darstellt, auf die Form bringen 
n\ ^ ’ (Ib) 
wo X = r. cosd; y — r. sind ist. Diese Gleichung stellt 
eine Ellipse, eine Hyperbel oder zwei der x-Axe paral¬ 
lele Gerade dar, jenachdem bei gegebenem W und der 
Quotient 
n 
'2 
positiv, negativ oder unendlich gross wird. 
Zu ganz übereinstimmenden Resultaten war auch Senar- 
mont geführt worden; dieselben lassen sich für eine der 
optischen Axe parallele Kalkspathfläche folgendermassen 
ausdrücken: 
1. Ist der Brechungsexponent des umgebenden Me¬ 
diums grösser als der grösste P]xponent des Krystalls 
so entspricht der ausserordentlichen Welle eine 
Ellipse, der ordentlichen ein Kreis, dessen Radius gleich 
ist dem Maximalhalbmesser der Ellipse und der ausserdem 
diese letztere an den Enden ihres grössten Durchmessers 
berührt. 
2. Ist der Exponent des bedeckenden Mediums gleich 
dem grössten Index des Krystalls (N=n 2 ), so reduziert 
sich die Ellipse auf zwei der Axe parallele Gerade, wäh¬ 
rend die der ordentlichen Welle entsprechende Grenzcurve, 
also der Kreis, verschwindet resp. ins Unendliche rückt. 
3. Liegt endlich der Index der Flüssigkeit zwischen 
den Hauptbrechungsexponenten des Krystalls, so tritt für 
