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die ordentliche Welle überhaupt keine Totalreflexion mehr 
ein. Die Grenzcurve für die ausserordentliche Welle er¬ 
hält die Gestalt einer Hyperbel, deren reeller Durchmesser 
auf der optischen Axe senkrecht steht, und die um so 
stärker gekrümmt ist, je grösser die Differenz der beiden 
wirkenden Brechungsexponenten ist. 
Die durch Gleichung (Ib) dargestellten Grenzcurven 
würden sich in ihrer Totalität darbieten, wenn das Auge, 
ringsum von der den Krystall bedeckenden Flüssigkeit 
umgeben, ungehindert nach allen Richtungen hinblicken 
könnte. Da man indess dem Auge eine solche Stellung 
niemals geben kann, so ist in dem engen Gesichtsfelde des 
Fernrohrs nur ein kleiner Teil dieser Grenzcurve sichtbar 
und zwar bei dem benutzten Ko h Iran sch’sehen Apparate 
in einer solchen Lage, dass der jedesmalige Radiusvector 
die Horizontale bildet. Da bei den Curven zweiten Gra¬ 
des Normale und Radiusvector im allgemeinen nicht zu¬ 
sammenfallen, so zeigt das in der Grenzebene liegende 
Curvenstück eine mehr oder minder grosse Neigung gegen 
die zum Radiusvector gezogene Normale. Dieser Neigungs¬ 
winkel £ ist zwar nicht direct messbar, indem derselbe 
auf eine zur Beobachtungsrichtung normale Ebene proji- 
ciert erscheint. Jedoch ist dieser projicierte Winkel S der 
Beobachtung zugänglich und mit der wirklichen Neigung 
e durch die einfache Relation verknüpft: 
(4) tg/S = tg £ . cos e'. 
wo e' wieder den Grenzwinkel bedeutet. Der Winkel e selbst 
lässt sich, wie Ketteler^), Liebisch^) und Pulfrich^) 
gezeigt haben, in einfacher Weise als Function derselben 
Elemente darstellen, die auch zur Bestimmung des Grenz¬ 
winkels gedient haben, sodass: 
LY2 
(5) tg£ = 
ni 
1 
n 
n 
-1 
'm 
— 1) sin 
sind. cosd 
n 
'2 
1 Icos'-^d 
1) Ketteier, Wied. Ann. 28 p. 242. 1886. 
2) L i e b i s c h , N. Jahrb. 1886 II. p. 47. 
3) Pu 1fr ich, N. Jahrb. Beil. B. V p. 174. 1887. 
