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worin n'o, entsprechend der Gleichung (2), den zweiten 
r Extreinexponenten 1‘iir den betreffenden Sclinitt bedeutet. 
I Für den Winkel S ergibt sich aus den Gleichungen (4) 
^ und (5) der zur Berechnung bequeme Ausdruck: 
< 6 ) 
- V! ^ 
tgS=N ^— \ ^ sin d . cos d . sin e'. tg 
Für den speziellen Fall, wo wir es wieder mit einem 
Hauptschnitte zu thun haben, geht natürlich n '2 wieder in 
^2 über. 
Die vorstehenden Relationen wurden, soweit sie den 
Grenzwinkel betreffen, wie schon bemerkt, von Banker^) 
sehr eingehend auf ihre Richtigkeit hin geprüft. Ebenso 
wurden dessen Beobachtungen des Neigungswinkels S 
gleichzeitig von Li e bisch und Pul fr ich 1. c. als in 
Uebereinstimmung mit der Theorie befunden. Auch hat 
Pulfri ch speziell zur Erörterung dieses Teiles der Theorie 
ausgedehnte Beobachtungen angestellt. 
Die an einer ebenen Krystalltläche stattfindende Total- 
refiexion ist, wie jede andere Reflexion, stets mitPolari- 
sationserscheinungen verbunden. Bekanntlich wird 
natürliches, also unpolarisiertes Licht durch Reflexion an 
einer ebenen Trennungsfläche zweier isotroper Medien 
entweder zum teil oder vollständig polarisiert. Eine voll¬ 
ständige Polarisation tritt nur dann ein, wenn der Inci- 
denzwinkel einen bestimmten, für die Fläche charakteristi¬ 
schen Wert hat, den wir Polarisationswinkel nennen. 
Ist das einfallende Licht nicht natürliches, sondern selbst 
polarisiert, so bleibt auch das reflectierte Licht geradlinig 
polarisiert; jedoch fällt im allgemeinen die Schwingungs¬ 
ebene des reflectierten mit derjenigen des einfallenden 
Lichtes nicht zusammen. Definiert man den Winkel zwi¬ 
schen Schwingungsebene und Einfallsebene als Schwin- 
gungsazimuth und bezeichnet ihn für einfallendes und 
1) D a D k e r , N. Jahrb. Beil. B. IV. p. 241. 1885. 
