17 
sächlich sein Augenmerk auf die Differenz der Polarisa- 
tionsaziinuthe der beiden durch Kalks))atliprismen gebro¬ 
chenen Strahlen, wälirend Conroy Polarisationswinkel 
und Azininth untersuchte für den Fall, dass die reflec- 
tierende Kalkspathfläche von einem anderen Medium als 
Luft, also von Flüssigkeiten bedeckt war. 
Die von Conroy benutzten Flüssigkeiten besassen 
alle ein geringeres Licbtbrechungsvermögen als Kalkspath. 
Es entsteht nun die Frage, in welcher Weise das Schwin- 
gungsazimuth infolge der Reflexion geändert wird, sobald 
der Brechungsexponent der Flüssigkeit denjenigen des zu 
untersuchenden Krystalles übersteigt, sobald also Total¬ 
reflexion eintritt. Dieser spezielle Fall der Krystall- 
reflexion hat noch keine experimentelle Behandlung gefun¬ 
den; theoretisch wurde derselbe vor kurzem von Ketteler^) 
erörtert. Aus den Grenzbedingungen, welche den Ueber- 
gang der Wellenbewegung zwischen anisotropen Medien 
bestimmen, und die gleicherweise den Gruridanschauungen 
Neumann's, Cornu’s, seinen eigenen und denen der 
electromagne tisc heil Lichttheorie entsprechen, lei¬ 
tete Ketteier auch für den Grenzstrahl der Totalreflexion 
die Schwingungsrichtung des einfallenden und des reflec- 
tierten Lichtes ab. Zunächst ergaben sich aus den auf die 
Wellennorniale bezüglichen Grenzbedingungen sofort fol¬ 
gende Relationen: 
tg Qe = 
tg ©,. = 
sin (r-j-e') sin Qd 
sin cos ( r—e') cos ©c? — tg ^ sin V 
sin (r—e') sin Qd 
- — , - - - . I- • 
sin (r~e‘) cos {r-\-e') cos Sd — tg 0 sin V 
Es bedeuten in diesen Formeln (entsprechend der 
Auffassung Fresnels) Oe, Od, ©r die Schwingungsazi- 
miithe des einfallenden, durchgehenden und reflectierten 
Lichtes, 7/- den Winkel zwischen Strahl und Normale, e' 
den Grenzwinkel und r den zugehörigen Brechungswinkel 
der Normalen, ln umstehender Figur fs. S. 18) sei die 
Ebene {XZ) die Einfalls-, die Ebene (X T) die reflectie- 
Ketteier, Wied. Ann. 28 230 u. 520. 1886. 
Verb. d. nat. Ver. Jahrg. XXXXV. 5. Folge. V. Bd. 
2 
