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Wir wollen nun aus den allgemeinen Gleichungen 
^7) und (7a) die wichtigsten Spezialfälle abzuleiten suchen. 
Wir bringen dieselben deshalb auf die übersichtlichere 
F orm: 
(17) tg Qr= 
(17 a) tg0%.= 
sin Sä (cos e'—v cos r) 
cos Sd (cos r—v cos e') —tg/> sinr 
— sin Qa (cos e'-\-v cos r) 
cos Sd (cos r~v cos e') —tg^ sinr 
n 
wo V die Bedeutung von hat. 
® N 
1. Ist die den Krystall begrenzende Fläche ein Haupt¬ 
schnitt, enthält dieselbe also die optische Axe, so ist 
wegen auch r —90®, und somit bleibt die gebrochene 
Wellennormale in der Trennungsebene. In Anbetracht, 
dass nach (8) « = d und somit nach (13) d' einen im 
Allgemeinen von Null verschiedenen Wert besitzt, wird 
0^ = 90® und somit: 
tg Qr 
-cose 
tg^ 
tg Q‘r 
cose 
Da sich, wie Ketteier 1. c. gezeigt, der oben als Pro- 
jection des Neigungswinkels definierte Winkel S durch 
die Relation bestimmen lässt: 
tg S-- 
cose'^ "" cose' ' 
so besteht zwischen Schwingungsazimuth und Neigungs¬ 
winkel die Beziehung; 
— cotg 0,.=tg 5; — cotg 0V=tg S". 
Führen wir statt des Schwingungsazimuthes 0, das Polari- 
sationsazimuth — ein, so erhalten wir für beide 
Fälle die Gleichung: 
(18) tg2? = tgÄ 
d. h. projicierter Neigungswinkel und Polarisationsazimuth 
sind einander gleich. 
2. Fällt bei einer beiiebigen Schnittfläche die Ein¬ 
fallsebene mit dem Hauptschnitte zusammen 6 = 0®, so 
bleiben Strahl und Wellennormale in der Einfallsebene. 
Da hier, wie aus (14) ersichtlich wegen r = 90— 
0^; = 0® ist, so wird auch 0,. = 0V = O® oder 
(19) i^=J?'=90®, 
tg’^ 
