22 
d. h. das reflectierte Licht ist senkrecht zur Einfallsebena 
polarisiert, oder Einfalls- und Schwingungsebene fallen zu¬ 
sammen. Diese Coincidenz beider Ebenen bleibt nicht be¬ 
stehen, wenn die Schnittfläche der optischen Axe parallel 
ist, da hier für 0 = 0^ auch Il — S = 0^ wird. 
3. Steht bei einem beliebigen Schnitte die Einfalls¬ 
ebene senkrecht zur Ebene von Axe und Einfallslot, also 
zum Hauptschnitt ((5 = 90^), so ist nach (16) r = 90®, also 
fällt die Wellennormale in die Trennungsfläche. Da nach 
Gleichung (10) sin ©tz = ^|||-^ , nach Gleichung (8) aber 
«=z90® wird, so erhalten wir für diesen Fall die bemer¬ 
kenswerte Relation: 
( 20 ) 0 ^=//. 
Durch Einsetzen der erhaltenen Werte in Gleichung (17) 
ergibt sich: 
tg ©,.= 
—sin/<. cos e 
V . cos lii . cos e* 
1 , 
—-tg/' 
oder 
(21) tg ©,.= —^*tg (tr, ebenso: 
(21a) tg 0V=^*tg//. 
Für den speziellen Fall eines Hauptschnittes ^f = 90®, er¬ 
halten wir 
©^=-900; 0',.::=+9OO 
; E ^=1800 
d. h. in beiden Fällen ist das reflectierte Licht i n der Ein¬ 
fallsebene polarisiert, die Schwingungen finden senkrecht 
zu ihr statt. 
IH. 
Das Beobachtungsverfahren. 
Zur Ausführung der Messungen diente das Kohl¬ 
rau sch’sche Totalreflectometer. Das benutzte Fernrohr, 
