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dass die Formeln (7) und (7a) das Polarisationsazimutli 
zwar für alle möglichen Fälle richtig darstellen, dass je¬ 
doch für den Fall der Hyperbel vielleicht kleine, noch un¬ 
bekannte Fehlerquellen auf die Schwingungen von mass¬ 
gebendem Einflüsse sind. Wegen der Schwierigkeit pas¬ 
sende Flüssigkeiten von so hohem Brechungsexponenten 
zu finden, dass die Grenzcurve eine Ellipse wird, beschloss 
ich die Beobachtungen an einer natürlichen Spaltfläche 
fortzusetzen, insbesondere, da hier durch das Poliermittel 
entstehende Fehlerquellen ausgeschlossen sind. 
2) Beobachtungen an einer natürlichen 
Spaltfläche vo n Ka 1 ks path. 
Die Beobachtungen an der natürlichen Spaltfläche 
wurden in derselben Weise vorgenommen wie bisher und 
zwar unter Anwendung von homogenem Lichte. Indessen 
war es bei der Bestimmung des Polarisationsazimuthes in¬ 
folge der oben beschriebenen Asymmetrie (cf. p. 19) nicht 
möglich, die aus einer mangelhaften Orientierung resultie¬ 
renden Fehlerquellen durch Beobachten von links und 
rechts zu eliminieren. Grenzwinkel, Neigungswinkel und 
Polarisationsazimuth wurden in derselben Beobachtungs¬ 
reihe nebeneinander bestimmt. Die Beobachtungen wur¬ 
den zunächst unter Anwendung von Monobromnaphtalin 
ausgeführt, dessen Brechungsexponent sich etwas geändert 
und auf Nd— 1,65821 (^=15% C.) gesunken war. Da 
derselbe den Hauptindex der Spaltfläche (?^' = 1,57364) 
übertritft, so ist die Gestalt der Grenzcurve eine Ellipse. 
Wie die folgenden Tabellen zeigen, stehen die Beobach¬ 
tungen sowohl für den Grenz- und Neigungswinkel als 
auch für das Polarisationsazimuth in sehr guter Ueberein- 
stimmung mit den berechneten Werten. Den Berechnungen 
ist für den Winkel zwischen Einfallslot und Axe der Wert: 
= 44037^45 
zu Grunde gelegt, als Mittel aus den von mehreren Beob¬ 
achtern angegebenen Werten. Die Grenzwinkel sind auch 
hier berechnet nach Gleichung (la), die Neigungswinkel 
nach Gleichung (6), und das Polarisationsazimuth nach 
den Gleichungen (7) und (7a). 
