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bei d = 115® und 245®, m. a. W. die die Polarisationsazi- 
muthe darstellende Curve ist symmetrisch zur optischen 
Axe, jedoch nicht symmetrisch bezüglich der auf ihr senk¬ 
recht stehenden Geraden. 
Es ist somit auch für eine elliptische Gestalt 
der Grenzcurve die Richtigkeit der Gleichungen 
(7) und (7a) als erwiesen zu betrachten. Um nun 
den Grund der oben bei einer Schlifffläche des Kalkspaths 
beobachteten Abweichungen zu erforschen, wurde das Po- 
larisationsazimuth nun auch für solche Flüssigkeiten be¬ 
stimmt, deren Anwendung eine hyperbolische Gestalt der 
Grenzcurven bedingt. Als solche Flüssigkeiten dienten 
wieder Aethylenbromid und Benzol, deren Brechungsex¬ 
ponenten zwischen den Extremexponenten der natürlichen 
Spaltfläche liegen. Die wiederholt ausgeführten Beobach¬ 
tungen ergaben jedoch auch hier keine Übereinstimmung 
mit der Theorie. Da die für das Polarisationsazimuth er¬ 
mittelten Werte selbst bei den verschiedenen, unter glei¬ 
chen Bedingungen ausgeführten Beobachtungsreihen variier¬ 
ten, so muss auf deren Mitteilung verzichtet werden. 
Die sowohl bei der Schliff’fläche als auch bei der na¬ 
türlichen Spaltfläche beobachteten Abweichungen von der 
Theorie scheinen somit weniger in der durch das Polieren 
bewirkten Oberflächenänderung als in der Gestalt der 
Grenzcurven ihren Grund zu haben. Für geschlossene wie 
für unendlich gestreckte Ellipsen ergaben die Beobach¬ 
tungen eine vollständige Uebereinstimmung mit der Theo¬ 
rie, während für alle Fälle, wo es sich um Hyperbeln han¬ 
delte, grössere die Grenzen der Beobachtungsfehler über¬ 
schreitende Differenzen constatiert wurden^). 
1) Die Beobachtungen wurden ausgeführt zum teil mit strei¬ 
fend einfallendem, zum teil mit reflectiertem Lichte. Obschon 
die Formeln (7) und (Ta) nur für den Fall der Reflexion abgeleitet 
sind, so erwiesen doch die angestellten Messungen die vollständige 
Uebereinstimmung der bei beiden Beleuchtungsarten stattfindenden 
Polarisationsazimuthe. 
