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wandte, für diese einen entschiedenen Vorzug behauptete, 
besonders bei stärker dispergierenden Körpern. 
Schraufi) war der erste, welcher für Flüssigkeiten 
in die ältere specifische Brechungsformel an Stelle eines 
willkürlichen Exponenten n gleichsam einen Grenzwert ein¬ 
zuführen suchte, einen Brechungsexponenten, wie er ohne 
Farbenzerstreuung auftreten würde, indem er statt n das 
von der Wellenlänge unabhängige Glied A der Cauchy- 
schen Dispersionsformel (vergl. pag. 69) 
nx=A+j-^+j-^+---- 
in dieselbe einsetzte. 
Das gleiche thaten späterhin die andern Beobachter 
für die n- und die neuere ?^2-Formel, wodurch zwar keines¬ 
wegs der Einfluss der Dispersion beseitigt, aber doch immer¬ 
hin wesentlich verringert wurde. 
Nichts hindert übrigens, mit den neueren Dispersions¬ 
theorien an der Idee eines Grenzbrechungsindex A = n^ 
für ^, = 00 auch dann noch festzuhalten, wenn sich auch 
die Cauchy’sche Formel als nicht mehr stichhaltig heraus¬ 
gestellt hat. 
Wenn man früher hoffen durfte, dass man wenigstens 
bei den Gasen von diesem störenden Einfluss befreit sein 
würde, so wurde diese Hoffnung zu nichte, als man auch 
für diesen Aggregatzustand eine Farbenzerstreuung nach¬ 
wies. Doch stellte Ketteler^), von dem auch die ersten 
genauen Messungen der Dispersion der Gase stammen, 
den Satz auf, dass das Dispersionsvermögen der Gase con- 
stant sei; so dass also für zwei Fraunhofer’sche Linien a 
und ß die Beziehung bestände: 
na—\ 
Bringt man dieselbe auf die Form: 
Ä-1 - ’ 
so zeigt sich ferner nach den übereinstimmenden Messun- 
9 Schrauf, Pogg, Ann. 116. p. 193. 1862. 
2) Ketteier, Theoret. Optik, p. 103. 461. 1885. 
