72 
9 7 , O M , N 
worin A:, ? 2 qq, M und N Constante sind. Von dem ersten 
Gliede: — hat Ketteier in einer neueren kleinen Ab¬ 
handlung i) wahrscheinlich gemacht, dass dasselbe auf die 
Absorption der strahlenden Wärme zurückzuführen ist. 
Es wird dieses Glied erst im ultraroten, ebenso wie das 
letzte erst im ultravioletten Teil des Spectrums von Be¬ 
deutung. Da das sichtbare Spectrum nur etwa Vjgtel des 
ganzen der Messung bisher zugänglich gewesenen Spec¬ 
trums ist, so sind diese Glieder, nur aus dem sichtbaren 
Teil berechnet, sehr unsicher, und die vier Constanten je 
nach den zu ihrer Berechnung gewählten Linien grosser 
Verschiebungen fähig^). 
Diese Formel umfasst eine ganze Reihe anderer Dis¬ 
persionsformeln ^). Setzt man die erste und letzte, resp. 
die erste Constante allein = 0, so erhält man die zwei- 
resp. dreiconstantige Cauchy’sche Gleichung, das letzte 
Glied =0, giebt die Redtenbacher'sche, die beiden letz¬ 
ten ” 0 die „calorische“ Dispersionsformel. 
Berechnen wir die Constanten h, n^^o, Af und N (in 
Tab. VIII, 8—11) aus (.ir, fHy, so bleibt zur Prü¬ 
fung der Genauigkeit, mit welcher diese Constanten eine 
weitere Spectrallinie wiedergeben, f-ia übrig. Die so be¬ 
rechneten Werte sind in Tab. VII. 6 neben die beobach¬ 
teten gestellt. 
Die Uebereinstimmung kann in den meisten Fällen 
als eine recht gute bezeichnet werden, nur das Anilin zeigt 
eine auffällige Differenz, die sich daraus erklärt, dass die 
Beobachtungen in zwei getrennten Sätzen (/V, D) und («, ß, y) 
gemacht sind. Eine graphische Darstellung meiner Bre- 
chungsindices als Funktion der Wellenlänge zeigte, dass 
die Werte für («, y) im Verhältnis zu (A, D) bei mir 
etwas kleiner sind als die von Brühl und Knops; da icc,ß, y) 
am zweiten Tag untersucht wurden, so hat das Anilin in 
1) Ketteier, Wied. Ann. 31. p. 322. 1887. 
Vgl. Ketteier, Wied. Ann. 30. p. 31(3. 1887. 
3) Ygl. Ketteier, Wied. Ann. 30. p. 303. 1887. 
