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der Zwischenzeit vielleicht Wasser angezogen. — Möglicher 
Weise würden auch die übrigen Differenzen noch verrin¬ 
gert, wenn man die fünf Linien unmittelbar nebeneinander 
(Sonnenlicht) untersuchen würde. 
Wenn wir die Constanten (Tab. VIII, 8—II) betrach¬ 
ten, so ist zunächst auffällig, dass ä; mehrfach negativ ist; 
mit Ausnahme des Wertes bei Anilin — und dieser Fall 
ist durch obige Bemerkung erledigt — sind indessen die 
Werte so klein, dass man sie =0 setzen kann, d. h. in 
diesen Fällen würde für unser Intervall eine dreiconstan- 
tige Dispersionsformel genügen. 
Das von der Wellenlänge unabhängige Glied w-qo giebt 
Werte für die mit Ausnahme des Aethylenchlorids be¬ 
deutend kleiner sind als die Cauchy’schen A (Tab. VIII, 
5 und 12); doch sind die Unterschiede bei den verschie¬ 
denen Substanzen völlig verschieden, so dass man die 
Grössen und A nicht in unmittelbare Vergleichung 
ziehen kann. 
3. Die Constanz des specifischen Brechungs¬ 
vermögen s. 
Die Landolt-Brühf sehe Theorie hat zur Voraussetzung, 
dass das specifische Brechungsvermögen constant sei. Es 
haben bereits Dale und Gladstone^), Landolt^) und 
Wüllner^) gezeigt, dass bei Temperaturintervallen von 
'iZ —1 
20° die Aenderung des Quotienten in der vierten Deci- 
male bleibt. Für den theoretischen Ausdruck —pr 
d 
kam L. Lorenz^) zu demselben Resultat; er fand, dass 
im Maximum die Aenderung drei Einheiten der vierten 
Decimale beträgt. 
H. A. Lorentz°) prüfte ebenfalls die Constanz bei- 
1) Dale und Gladstone, Phil. Trans. 148 p. 887. 1858. Glad- 
stone, ibid. 153. p. 317. 1863. 
2) Landolt, Pogg. Ann. 117. p. 353. 1862. 
Wüllner, Pogg. Ann. 133. p. 1. 1868. 
‘^) Lorenz L., Wied. Ann. 11. p. 70. 1880. 
Lorentz A. H., Wied. Ann, 9. p. 641. 1880. 
