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Sitzungsberichte 
Ganz dasselbe Verhältniss findet bei der Verdünnung statt 
und dies giebt Veranlassung, den bekannten Versuch zu besprechen, 
dass ein Gas, wenn es in ein Vacuum einströmt, keine Temperatur¬ 
veränderung erleidet. Dieser Versuch wurde zuerst von Gay- 
Lussac angestellt und von Joule mit Luft von *22facher Pres¬ 
sung mit gleichem Piesultate wiederholt. 
Von zwei Gefässen, welche von einander durch einen abschliess- 
baren Hahn getrennt sind, ist das eine mit Luft gefüllt, das andere 
durch die Luftpumpe ausgeleert, und beide sind in denselben Was¬ 
sercalorim eter eingesenkt. Oeffnet man den Zwischenhahn, so strömt 
die Luft in das Vacuum, und wenn durch Ausgleichung der Tempe¬ 
ratur Alles im Gleichgewichte ist, zeigt das Calorimeter keine Tem¬ 
peraturveränderung. Der Versuch ist theoretisch besser begründet, 
als sein experimentaler Beweis. Gesetzt, die beiden Volumina seien 
1 Liter und das eine enthalte 2 Liter Luft in 1 comprimirt, so 
können durch Ausdehnung in das gleiche Volum nur 0,01218 Wär¬ 
meeinheiten gebunden werden. Nehmen wir nun das Calorimeter 
zu 4 Liter an, was zur Untertauchung von 2 Literräumen wohl das 
Minimum ist, so würde sich die Temperaturerniedrigung als 
0 01218 
-——— = 0,003° C. zu erkennen geben können. Diese Grösse kann 
an einem Thermometer nicht wohl abgelesen werden. Es ist also 
der experimentale Beweis nicht so sicher als der theoretische. 
Wenn Luft in ein Gefäss mit festen Wänden einströmt, so 
kann sie auf die Wände nur einen Druck, aber keine Bewegung aus¬ 
üben. Aus diesem Grunde kann sie keine Arbeit leisten und also 
auch keine Wärme verlieren. 
Denken wir uns den Stiefel der Luftpumpe als das her¬ 
zustellende Vacuum in Verbindung mit einem ebenso grossen 
Volum Luft (1 Liter) von doppelter Spannung, so sind zwei Fälle 
möglich: entweder ist der Verbindungshahn geöffnet, oder er ist 
geschlossen. 
Im ersten Falle strömt das Gas frei in dem Stiefel nach, 
vorausgesetzt, dass die Bewegung des Kolbens nicht rascher sei. als 
die Schallgeschwindigkeit, und dass das Lumen des Hahns nicht zu 
enge sei. Die auf doppelte Spannung comprimirte Luft fängt an 
mit einem Ueberdruck von 1 Atm. und endigt mit 0 Ueberdruck, 
wenn innen und aussen gleiche Dichtigkeit stattfindet. Die Luft 
hat also beim Bewegen des reibungslosen Kolbens dieselbe Arbeit 
geleistet, welche früher der Arm leistete, als er die 2 Liter in 1 
verdichtete, und wie wir oben berechnet haben, beträgt diese Kraft 
7,16 K° M. 
Im zweiten Falle, wo der Hahn geschlossen ist, muss der Kol¬ 
ben die ganze Last der Atmosphäre heben und ein Vacuum von 
1 Liter herstellen, wozu eine Kraft von 103.33.0,1 = 10,83 K° Mtr. 
