der niederrheinischen Gesellschaft in Bonn. 
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Wärmemenge von 
0,0001293 
424 
0,0000003 Wärmeeinheiten, und 
wenn diese aus 2 Liter Luft von der specifischen Wärme 0,2377 
entnommen werden, so wird die Abkühlung 
°' 0000003 _ o 0004S»c 
0.002586 . 0,2377 ~ U ’ UU 
betragen und in einem Calorimeter von 4 Liter Wasser als 0,00012° C. 
erscheinen. Es ist also einleuchtend, dass Gay-L u ssa c und Jo ul e 
bei ihren Versuchen keine Temperaturveränderung bemerken konnten. 
Ich kann hier noch eine Art und Weise, das bekannte Vor* 
C 
hältniss — oder die specifische Wärme bei constantem Druck zu 
jener bei constantem Volum aus der mechanischen Theorie der 
Wärme abzuleiten, hinzufügen. 
Man habe 1 Liter Luft von normalen Constanten und erwärme 
es bei gleichbleibendem Druck auf 273° C. Es hat dann sein Vo¬ 
lum verdoppelt aber seine Spannung ist die einfache geblieben. 
Denkt man sich das Liter Luft in einem cylindrischen Gefässe 
von 1 Quadratdecimeter Querschnitt, so nimmt er darin eine Höhe 
von 0,1 Mtr. ein. Durch Erwärmung auf 273° wird der ohne Rei¬ 
bung gedachte Kolben um 0,1 Meter gehoben und übt bei dem Ge¬ 
wichte der Atmosphäre auf 0,1 Quadratdecimeter eine Arbeit von 
103,33 0,1 = 10,333 K° Meter aus, und hält man nun das mecha¬ 
nische Aequivalent von 424 K° Möter = 1 W. E. fest, so entspre¬ 
chen jene 10,333 K° Meter einer Wärmemenge von 
10,333 
~424~ 
0,0244 W.E. 
Diese Wärme ist also hinreichend, 1 Liter Luft bei gleichbleibendem 
Druck auf 2 Liter auszudehnen. Die specifische Wärme der Luft 
bei gleichbleibendem Druck ist von Regnault zu 0,2377 auf ex¬ 
perimentalem Wege festgestellt worden , und wir suchen diejenige 
bei gleichbleibendem Volum. 
Ein Liter Luft wiegt 0,001293 K° und enthält also bei 273° 
eine Wärmemenge von 273.0,001293.0,2377 = 0,083811 W.E. 
Wäre bei constantem Volum auf 273° C. erwärmt worden, so 
wären jene 0,0244 W.E. weniger verbraucht worden, die auf die 
Ausdehnung kamen und sich aus der geleisteten Arbeit der Luft 
berechneten. Es wären also nur 0.083811 — 0,0244 = 0,5941 W.E. 
zur Erwärmung in einem nicht nachgebenden Raume zur Wirkung 
gekommen. Das Verhältniss — t ist also 
C* 
0,083811 
0,05941 ~ 1 ' 411 ’ 
was mit der aus der Schallgeschwindigkeit abgeleiteten Grösse 1,417 
sehr gut stimmt. 
