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Sitzungsberichte 
Behalten wir die specifische Wärme bei constantem Druck 
= 0,2377, so ergiebt sich die bei constantem Volum, wenn wir sie 
als x einführen, aus der Gleichung 
273.0,01293 . x = 0,05941, 
woraus 
x = 0,1683. 
Wenn man die auf 273° C. erwärmten 2 Liter Luft rasch auf 
1 Liter zusammenpresst, so dass keine Wärme entweichen kann, 
so muss die Temperatur auf 273.1,411 = 385,2° C. steigen; man 
hat alsdann zuletzt eine höhere Spannung als 2 Atm. zu überwinden. 
Denkt man sich aber die Compression so langsam vor sich gehend, 
dass der Ueberschuss über 273° C. entweichen kann, so ist zuletzt 
eine innere Spannuug von 2 Atm. vorhanden, die Temperatur um 
112,2° 0. gesunken und die 0,0244 W. E. sind entwichen. Könnte 
man die bei der Compression auf 1 Liter ohne Verlust von Wärme 
stattfindende höhere Spannung bestimmen, was Witte (Pogg. 138, 
ri 
155) versucht hat, so Hesse sich auch daraus das Verhältniss — 
bestimmen, was aber bei der kleinen Menge der Luft und ihrer 
geringen specifischen Wärme nicht möglich ist. 
So bat auch Witte die Zahl 1,356 gefunden, die erheblich 
kleiner ist, als die beiden oben angeführten. 
Betrachten wir die Wärme überhaupt als eine oscillatorische 
Bewegung, wobei sich die Theile des Körpers um einen Gleichge¬ 
wichtspunkt nach den Gesetzen des Pendels hin- und her bewegen, 
so kann die gleiche Temperatur nicht als eine gleiche Anzahl der 
Schwingungen angesehen werden, sondern nur als der Zustand der 
Uebertragung einer gleichen Menge lebendiger Kraft an andere 
Körper durch Anstoss. Von den Gasen wissen wir mit Bestimmt¬ 
heit, dass die Geschwindigkeit der Gasmolecüle bei gleicher Tempe¬ 
ratur sich umgekehrt verhalten, wie die Quadratwurzeln ihres spe¬ 
cifischen Gewichtes. Bei allen anderen Körpern muss dasselbe Ver- 
haltniss stattfinden, weil überall die lebendige Kraft gleich ist der 
Masse, multiplicirt mit dem Quadrat der Geschwindigkeit. 
Gleiche Anzahl von Wärmeschwingungen kann also nur bei 
Körpern derselben chemischen Natur, Dichte, kurz aller Eigenschaf¬ 
ten vorausgesetzt werden. 
Hier scheint sich auch ein Uebergang zur Erklärung des 
Prout’schen Gesetzes zu finden, dass die specifische Wärme eines 
Elementes, multiplicirt mit seinem Atomgewicht, eine gleiche Grösse 
bei verschiedenen Elementen giebt. Nehmen wir beispielsweise Blei 
{Pb — 103,5) und Magnesium {Mg = 12), und setzen wir voraus 
dass bei gleichen Temperaturen jedem Elemente eine bestimmte Ge¬ 
schwindigkeit der Märmemolecularschwingung zukomme, und nennen 
wir diese bei Blei x und bei Magnesium y , so ist 
