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bewegt werden. Die Masse m x soll dabei so mit m ver¬ 
bunden sein, dass sie bloss nach der X-Richtung mitge¬ 
nommen wird, nach allen übrigen Richtungen aber ruhend 
bleibt. Ebenso möge bei der Verschiebung parallel der 
Y-Axe eine ähnlich verbundene Masse m y mitgenommen, 
also die Gesammtmasse ni-fniy und parallel der Z-Axe 
endlich die Gesammtmasse m + m z bewegt werden. Man 
hätte sonach ein Idealmittel, in welchem bei einer gleichen 
Verschiebung des Aethers nach beliebiger Richtung seitens 
einer constant bleibenden Elastieität fort und fort andere 
Massen in Schwingungen versetzt werden. Da offenbar 
der Effect zunächst für die Axenrichtungen der gleiche 
bleibt, mag man bei Gleichheit der Quotienten aus Elasti- 
cität und Masse die Zähler oder Nenner veränderlich 
nehmen, so werden, so lange: 
9 £ 
COx , 
m m -f m x 
beide Idealmittel auch für alle übrigen Richtungen bezüg¬ 
lich der Schwingungslage und Fortpflanzungsgeschwindig¬ 
keit übereinstimmende Gesetze ergeben. Man wird daher 
für diesen zweiten Typus die Differentialgleichungen 
haben: 
(m+mx) (M + S) =e ^ 
H. •(m + m y )(g + g’) = ez% 
(m+m ^(3 + dz) = ' e ^' 
Sie unterscheiden sich von den Gl. I. vornehmlich 
dadurch, dass bei Aufwendung einer gewissen Arbeit zur 
Totalverschiebung der Wellebnen die bewegenden Kräfte 
sich nicht mehr einfach in beschleunigende umsetzen, son¬ 
dern ausserdem auch longitudinale Druckarbeit verrichten. 
Um von diesen Gleichungen zur Wellenfläche zu gelangen, 
dazu bedarf es natürlich gleichfalls der Vornahme der Um¬ 
hüllung. 
Wenn man bisher, wie namentlich Stokes 1 ) entwickelt 
1) Rep. Brit. Assoc. (1862). 
