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Zustand derselben entspricht, und die dabei geleistete Ar¬ 
beit in Rechnung ziehen. Gelingt es ferner im einzelnen 
Falle, den Einfluss der erwähnten Verbindungen durch frei 
wirkende Kräfte zu ersetzen, so wird selbst die Aufstellung 
entsprechender neuer, nach den Coordinatenaxen getrennter 
Be^jegungsgleichungen ermöglicht. 
Dies vorausgesetzt, mögen die Theilchen eines Mittels 
vom Typus II, die im Ruhezustand auf einer beliebigen 
Richtung S liegen, senkrecht zu dieser mittelst einer 
äusseren Kraft nach dem Gesetze: 
# 
7 ) 
§s = 2K S COS Cps, ?; s = 9I y s cos cp 8 , Cs= 91z 8 cos Cp, 
f t , xUs + yvs-Fzws\ 2?iri 
L / T 
Cp £ 
2 71 
(*+a 
verschoben und in einer bestimmten Lage festgehalten 
werden. Die Componenten der hierdurch bleibend geweckten 
Elasticitätskraft sind alsdann per Volumeinheit die fol¬ 
genden : 
C - /2 s s , £ Cjs , 6 _^2 £s ♦ 
Man lasse nun die Theilchen dem Zuge dieser Kraft 
folgen, sorge aber durch passende Verbindungen dafür, dass 
bei der Bewegung das Gesetz der Gl. 7 genau eingebalten 
werde, und unterbreche dieselbe, sobald die kleinen Wege 
d9l x s , d9l y s , d2I z s zurückgelegt sind. Es ist dann während 
der Verschiebung die Arbeit: 
8) dW s = e [J 2 ? d91 x s +z/ 2 ?fd9I y s + 4£ s d5I z s ] 
verzehrt worden. 
Selbstverständlich wird bei diesem Vorgang die gewon¬ 
nene Spannkraft ebenso wenig zu Druckarbeit verbraucht 
wie bei der analogen Transversalverschiebung der Schichten 
eines isotropen Mittels, und wird daher alle potentielle 
Energie zur Geschwindigkeitserhöhung der bewegten 
Massen aufgewandt. Man hat daher auch die Gleichung: 
9 ) 
dW s = (m+m s: )^|-dMx s +(.m + my)^-d2l y 8 
d 2 r 
+ (m+m z ) -jjy d9I z s . 
Combinirt man dieselbe mit der vorhergehenden und 
integrirt, so erhält man beispielsweise die Form: 
