10 
12 ) 
u 5 
+ 
+ 
Wc 
- = 0, 
CO 
x 
Cü f 
CO^ 
co « 
CO , 2 
CO « 
Gleichungen, von denen in der That die erstere mit der 
mittelst des Arbeitsprincips unmittelbar gewonnenen Gl. 10 
identisch ist, während die zweite die Wellenfläche dar¬ 
stellt. Würde man hier dem p dieselbe Form geben dürfen 
wie oben in Ausdruck 6, so behielte zwar C seine frühere 
Bedeutung, aber andererseits würden die Coefficienten: 
a = 
co , 
2 y 
fc — r — C ° B 
COj£ “ COy ^ 
mit der Richtung S veränderlich. 
Doch kehren wir zum Ausdruck 8 für die erhaltene 
Elementararbeit dW s zurück. Man kann dieselbe auch in 
folgender Weise gewinnen. Die nämlichen Theilchen des 
Mittels, deren Gleichgewichtslage die Linie S ist, mögen 
nunmehr senkrecht zu einer Richtung N, welche mit S einen 
vorläufig unbestimmten Winkel ö bilde, nach dem Gesetz 
der Ausdrücke: 
— W s n COS (pm ?]n — Wy 11 COS cpm — W z n COS (jPn? 
13) 
0 / t XU n + yV n + ZW n \ 2TT / Y n \ 
Hf+ - \ -) = Y\ t + «J 
hin und hergeführt werden, und es möge zugleich dafür 
gesorgt sein, dass: 
r a r n 
1 a\ - J 
14) 0) s CO n f r 
ln = ls COS d, W n = W s COS 6, 
unter W n und W s die vollen Amplituden verstanden. Be¬ 
schränkt man die Bewegung nur auf ein Zeitelement, bis 
nämlich die kleinen Wege dW x n , dW y n , dW z n zurückgelegt 
sind, so hat man: 
dW n = e IMn dW x n + J 2 r]n dW y n + J 2 'Cn dWz 11 ] 
und findet sonach, dass: 
dW s = dWn, 
dass also bei der einen oder anderen Bewegung die gleiche 
Arbeit verbraucht wird. Die Arbeit letzteren Ursprungs 
möge nun, selbstverständlich immer unter Benutzung pas¬ 
sender fester Verbindungen, zur partiellen Umwandlung in 
co , 
