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tung N vollkommen frei schwingen, so wird für die Aus¬ 
schläge, welche die Ruherichtung S nach wie vor mit der 
Geschwindigkeit to B durchlaufen, die gewissermaassen ver¬ 
lorne Amplitude 51 s sind zur Leistung einer entsprechen¬ 
den anderen Arbeit verbraucht. 
Die Richtung S als rad. vect. der Wellenfläche (Gl. 12 b) 
heisst ein Strahl; um dieselbe als Richtung ihrer Gleich¬ 
gewichtsörter pendeln die schwingenden Theilchen mit der 
Amplitude 5( n in schräger Richtung frei herum, genau so, 
wie sie bei Anbringung passender Verbindungen mit der 
Amplitude 51 s in senkrechter Richtung um die nämliche 
Ruhelage vibriren würden. Die Verschiebung der Wellebne 
und damit die Bewegungsübertragung von Theilchen zu 
Theichen erfolgt sonach längs dieser Richtung S, und daher 
erscheint dieselbe der Hülfsrichtung N gegenüber, welche 
man die Normale nennt, als die primäre (physikalisch be- 
deutsame), während andererseits die Amplitude 5I S = 
ebenso als Hülfsgrösse (virtuelle Amplitude) der physika¬ 
lischen Amplitude 5I n zugeordnet ist. Das Gleiche gilt von 
dem Hülfsbegriff der (Strahl-) Ebne: 
r s = xiis + yv s + zw s 
gegenüber der thatsächlichen (Well-)Ebne: 
l- n = XU n + yV n 4- ZW n 
sowie von den Hülfsbegriffen l n und io n gegenüber den 
physikalischen l s und co s . 
Bezüglich des Verhältnisses zwischen Strahl und Nor¬ 
male hat man sonach offen anzuerkennen, dass die Diffe¬ 
rentialgleichungen III b gerade die Richtung der Gleichge¬ 
wichtsörter der Schwingungen gar nicht enthalten. Nun 
kann keine Wellenbewegung ohne eine solche Folge von 
Ruhelagen gedacht werden. Wenn daher im Innern eines 
Krystalles zwei unendlich wenig gedrehte, abstract gedachte 
Wellensysteme neben einander bestehen sollen, so sind 
beide an eine einzige Richtung der Gleichgewichtsörter 
gebunden, und diese ist keine andere als die Richtung 
des Strahles, längs der sich dann allerdings dem Inter- 
ferenzprincip gemäss die Partialausschläge summiren. 
Ist nun im Vorstehenden der Nachweis geführt, dass 
