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der Coordinaten und beziehe auf ihn die sämmtlicken 
Schwingungen der Theilchen beider Mittel. Für ein Aether- 
resp. Körpertheilchen, dessen Ruhelage sich in x, y, z be¬ 
findet, mögen die Schwingungscomponenten bezeichnet werden 
als 7], £, resp. ?'• 
Da ich weiter unten zeigen werde, dass sich die 
Körpertheilchen mit einem gewissen Recht als eine Art 
Ballast oder Bewegungswiderstand für den Aether be¬ 
zeichnen lassen, und da man zudem für das eine der beiden 
Mittel die ponderablen Massen fortnehmen, dasselbe also 
durch den Weltäther ersetzen darf, so begreift sich, dass 
in die (linearen) Uebergangsbedingungen ausschliesslich 
die Ausschläge der Aethertheilchen, resp. die durch sie 
hervorgerufenen elastischen Kräfte des Aethers eingehen. 
Die von mir gefundenen sogenannten Grenzgleichungen 
sind nun folgende vier: 
Sie gelten für Mittel von beliebiger Anordnung, 
und beziehen sich darin die Indices 1, 2 auf das erste, 
resp. zweite derselben, die Summenzeichen auf die Zahl 
der in jedem Mittel vorkommenden Wellen. 
Sofern der Coefficient « der ersten dieser Gleichungen 
für isotrope Mittel = 1 ist, so verlangt dieselbe die Gleich¬ 
heit der linearen Dilatation senkrecht zur Tren¬ 
nungsfläche, die drei übrigen verlangen die Gleich¬ 
heit der bezüglichen Drehungscomponenten und 
zwar sämmtlich für die im Coordinatenanfangspunkt fixirten 
kleinen Aetherparallelopipeda. Auf die Bedeutung, welche 
diese Begriffe in der neueren Mechanik überhaupt gewon¬ 
nen haben, brauche ich hier kaum hinzuweisen. 
Den vorstehenden Grundsätzen lassen sich für ideell 
durchsichtige Mittel, aber auch nur für diese, zwei weitere 
