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hinzufügen. Es sind das der Fresnel-Ne um an n’sclie 
Grundsatz der Gleichheit der Schwingungscomponenten 
parallel der Schnittlinie von Einfallsehne und Trennungs¬ 
fläche sowie der Grundsatz der Erhaltung der lebendigen 
Kräfte, in welch letzteren dann auch die Amplituden der 
Körpertheilchen eingehen. Ich komme weiter auf dieselben 
zurück. 
Mit den eben gewonnenen vier Grenzgleichungen ver¬ 
binden wir noch das Huy ghens’sche Princip sowie das 
Princip der Incompressibilität des Aethers. Letz¬ 
teres gibt die bekannte Gleichung: 
II. 
d| , d^ , d£ 
dx dy dz 
0 . 
Was dagegen das erstere betrifft, so knüpft sich seine 
analytische Formulirung an die Besprechung der zuge¬ 
hörigen Integralausdrücke. Hier sehe ich mich indess ver¬ 
anlasst, die Allgemeinheit der folgenden Betrachtungen 
insoweit einzuschränken, als ich für die beiden voraus¬ 
gesetzten Mittel von einer specifischen Grenzwirkung, d. h. 
von einer eigenthümlicken Einwirkung der Grenzschichten 
derselben auf sich selbst wie auf einander absehe ! ). Wir 
werden demgemäss den Extinctionscoefficienten (q) und den 
Refractionscoefficienten (v) für alle Punkte der Mittel als 
gleich nehmen. 
Dies vorausgesetzt, haben die Integrale der vorstehen¬ 
den Differentialgleichungen die allgemeine, elliptischen 
Schwingungen entsprechende Form: 
'27t 
v cv, qO^x + v'y+w'z) 
% x e A cos 
2 7t 
ttt ar -=-q(u'x+v'y+w'z) 
IIL.t]=yi 7 e * cos 
£=% z e 
2 7t 
^ q (u'x+v'y+w'z) 
H 
N 
[ 
t y(ux+vy+wz)\ 
T + T 
t r(ux+vy + wz)\ 
T + I 
cos , 2 n\ | 
) V " 1 ] 
) - 
)-^ z ] 
Darin bedeutet e die Grundzahl des natürlichen Lo¬ 
garithmensystems, t die laufende Zeit, T die Schwingungs- 
1) Man findet darüber das Nothwendige in Wied. Ann. III, 
p. 300-314. 
