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II. 
Wenn ich nunmehr zur Mechanik der Aether-Körper- 
Schwingungen in absorbirenden Mitteln übergehe, so sehe 
ich den intermolekularen Aether derselben als gleichartig 
an mit dem Weltäther, lege also beiden gleiche Elasticität 
und Dichtigkeit bei und nehme dahel* an, dass das einzelne 
Körpertheilchen trotz verhältnissmässig grosser Masse nur 
einen verschwindend kleinen Raum einnimmt. Dies vor¬ 
ausgesetzt, heisse m die in der Volumeinheit enthaltene 
Aethermasse, m' die in derselben befindliche optisch-che¬ 
misch einfache Körpermasse, die Schwingungscomponenten 
der Aetliertheilchen seien £, 7], £, die der Körpertheilchen 
£', ?/, K', die respectiven Amplituden 51 x • • , 51' x •. , und 
es bedeute endlich e die Deformationsconstante des Welt¬ 
äthers. Ich habe nun gefunden, dass zwischen diesen 
Grössen und zwar sowohl für anisotrope wie isotrope 
Mittel die Geichung besteht: 
m ® dSt * + S dSty+ S d2tz ) 
= e dSI x +z/ 2 ?j d5I y -f-z/ 2 Cd5I z ), 
wo zur Abkürzung gesetzt ist: 
, _ d 2 d 2 d 2 
2 dx 2 + dy 2 dz 2 
Es ist also die Summe der Schwingungsarbeiten 
der Aether- und Körpertheilchen, gemessen durch 
die Beschleunigungen, gleich der Schwingungs¬ 
arbeit des Aethers, gemessen durch die Defor¬ 
mation desselben 1 ). 
Die Integrale dieser Gleichung sind für die Aether- 
theilchen die früheren Ausdrücke III, für die Körpertkeil- 
1) Dieser Satz unterscheidet sich von den bezüglichen, jüngst 
von Herrn de Saint-Venant in den Ann. de chim. et de phys. (4) 
XXY (335—3S1) beifällig besprochenen Sätzen Boussinesq’s im 
wesentlichen dadurch, dass in letzteren nicht die Arbeiten der Kräfte, 
sondern diese selbst Vorkommen. 
