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10 ) 
q 2 — 1 
2vq cos q 
JSm' 2I' 2 cos (ifj* — xp) 
m$l 2 
_JS’m' 5l' 2 sin {xp' — xp) 
m % 2 
Sofern nun die rechten Seiten dieser Gleichungen die 
gegebene Fortpflanzungsrichtung des Mittels in absoluter 
Weise charakterisiren, also insbesondere von q unabhängig 
sind, so bat man: 
11) v 2 — q 2 = a 2 — b 2 , rq cos q — a b, 
wo a und b zwei Constanten sind, nämlich diejenigen 
Specialwerthe von v und q, die q — 0 entsprechen. Die 
Bedeutung derselben ist also folgende. Ist allgemein @=0, 
läuft die Wellebne der Absorptionsebne parallel, so sind a 
der zugehörige Refractions- undb der Extinctionscoefficient, 
beide folglich von der Incidenz unabhängig. Ist dagegen 
u'=v'—0, w'=l und sonach g=r=arc cos w, so entsprechen 
a und b dem senkrechten Einfall r=e=0. Für jede andere 
Incidenz e leitet man dann ab: 
2v 2 = a 2 —b 2 +sin 2 e 1/ (a 2 —b 2 — sin 2 e) 2 + 4a 2 b 2 
ab 
^ 1/ v 2 —sin 2 e' 
Nunmehr lässt sich obige Gleichung auf die Form 
bringen; _ 
im' (cosz/+l/ — 1 sin J) 
(a +h]/ —1) 2 — 1 = 
oder kürzer: 
VI. n 2 — 1 
m5l 2 
2 m 1 A' 2 
m^l 2 ’ 
so dass die beiden Constanten a, b, die fortan als der 
Hauptrefractions- und Hauptextinctionscoefficient bezeichnet 
werden sollen, als die Charakteristik eines complexen 
Brechungsverhältnisses n behandelt werden dürfen. 
Wenn ich in verschiedenen Abhandlungen dem System 
der Gleichungen V und VI den Rang eines dioptri- 
schen Grundgesetzes beigelegt habe, so veranlassten 
dazu die folgenden Erwägungen: 
1. Der ihm zu Grunde liegende Satz ist a priori ein¬ 
zusehen. Denn so lange eine Welle von bestimmter Aether- 
amplitude, Fortpflanzungsgeschwindigkeit undSchwingungs- 
