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Die vorstehende Entwicklung umfasst ferner eben¬ 
sowohl die anisotropen wie die isotropen Mittel. Hält man 
fest an der früher gegebenen Definition der Strahl- und 
Normalcylinder als unendlich enger gerader Cvlinder, die 
resp. um die Eichung des Strahles und der Normalen her¬ 
umgelegt sind, und unterscheidet man die Bestimmungs¬ 
stücke der Integralausdrücke III, sofern sie sich auf die 
Normale beziehen sollen, durch angehängte n von denen 
der Strahlrichtung, so passt allerdings die Differential¬ 
gleichung V nur auf die Strahlcylinder. 
Nichtsdestoweniger Hesse sich der zunächst gleichfalls 
für den Strahl geltenden GL VI, nämlich: 
13a) 
n 2 = 
m§l 2 4- Xm'W 2 
m2( 2 
für die Normale die analoge Beziehung zuordnen: 
10Va 2 mW+lm'H'n* 
13b) “* 2 =-^- 
Identificirt man nämlich diese Ausdrücke dadurch, 
dass man setzt: 
i i \ n W n Sin y 
14 ) ^ = 77 == ¥ ==C0S<J ’ 
mSIn 2 + 2 m' 2l' n 2 = rnSt 2 + 2 m 1 2 t' 2 , 
unter d den Winkel zwischen Strahl und Normale verstan¬ 
den, so sind diese Bedingungen in Einklang mit der in 
der vorhergehenden Abhandlung dargelegten Auffassung. 
Hiernach unterliegt es nun wohl keinem Zweifel, dass 
sich zunächst auch für den Uebergang des Lichtes zwischen 
anisotropen Mitteln die Strahl- wie die Normalcylinder zur 
Formulirung der Grenzgleichungen verwerthen lassen wer¬ 
den. Man gelangt in der That wenigstens für den speciel- 
len Fall der durchsichtigen Mittel mit beiden zum Ziel. 
Nennt man U 8 , V s , W s die Cosinus der Winkel zwischen 
der (virtuellen) Schwingungsrichtung innerhalb der Strahl¬ 
cylinder und den Axen, 0 den Azimuthwinkel zwischen 
der Schwingungs- und Einfallsebne als XZ-Ebne, und be¬ 
deutet r den Brechungswinkel der Normalen, so erhält man 
leicht: 
Us = — sin d sin r + cos d cos r cos 0 
V s = + cos d sin 0 
