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W s = — sin (5 cos r — cos ö sin r cos 0 
n a = + cos d sin r + sin 6 cos r cos 0 
y s = 4- sin S sin 0 
w s = cos d sos r — sin d sin r cos 0. 
Bezieht man nun unter der Annahme q = 0 die drei 
letzten der Gl. I einmal auf die Strahl- und sodann auf 
die Normalcylinder der aus dem Weltäther kommenden 
gebrochenen Strahlen, so entstehen vermöge der aus Gl. 14 
ableitbaren Beziehung: 
51s n a — 5In nn — ®n, 
sechs Gleichungen, die zu je zwei identisch sind, nämlich: 
(5 cos 0 e — cos 0 R = <3)n cos 0 D 
15) sin 0 e + 9t sin 0 R = 2; $E) sin 0 d 
(£ sin 0 E — 9t sin 0 R = ZQn sin 0 D cos r. 
Zu diesen drei Gleichungen fügen wir als vierte die 
Gleichung der lebendigen Kräfte. Wird dieselbe auf die 
während der Zeiteinheit gewonnenen Totalenergien der 
Aether- und Körpertheilchen angewandt, so erhält sie zu¬ 
nächst die Form: 
M (ß 2 - 9t 2 ) = -2 (Md $ 2 + JS’M'd £>' 2 ), 
unter 5), die Amplituden der Aether- und Körpertheil¬ 
chen und unter M, M D die äquivalenten Volumina verstan¬ 
den. Diese letzteren sind proportional den Huyghens’- 
schen Prismen, d. h. der Gesammtheit der Strahlcylinder, 
welche von der Trennungsfläche ausgehen und durch die 
resp. Wellebnen abgeschnitten werden. 
Es sei 0 der erste, D der letzte (nach Verlauf der 
Zeiteinheit erschütterte) Einfallspunkt der ankommenden 
Welle, die Richtung der gebrochenen Normalen sei OA, 
die des Strahles OB, und es stehe Ebne DAB senkrecht 
auf der Einfallsebne. Dieselbe ist alsdann die gebrochene 
Wellebne, welcher Punkt B als Contactpunkt der Wellen¬ 
fläche und Richtung A B als Schwingungsrichtung entspricht, 
so dass Winkel BAD = 0. Fällt man nun von B auf die Ein¬ 
fallsebne das Perpendikel BC und von C auf OD ein zwei¬ 
tes CE, dann ist CE = CD sin r die Höhe des bezüglichen 
Prisma und zugleich das Maass für sein Volumen M. Di- 
recter gewinnt man diese Höhe durch die Projection des 
rad. vect. OB auf die Z-Axe. Dieselbe beträgt: 
