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Md = io n cos r (1 — taug d tang r cos 0) = w 8 w B . 
Sowie es bezüglich dieses Volumens an sich gleich¬ 
gültig ist, ob man dasselbe in elementare Strahl- oder Nor- 
malcylinder zerlegt denkt, so ist es ferner zufolge Beziehun¬ 
gen 13 und 14 ebenso gleichgültig, ob man die Amplituden 
3) der Aetbertheilchen als in der Strahl- oder Normalebne 
gelegen ansieht und die Körpertheilchen mittelst der ersten 
oder zweiten jener Gleichungen eliminirt. Man erhält 
jedenfalls: 
16) (65 2 —9t 2 )sin e cos e=JS’ c D 2 n 2 sin r cos r(l—tangd tangr cos 0). 
Sofern nun das System der vier Bedingungen 15 und 
16 zur Einzelberechnung der Amplituden und Azimuthe 
der gespiegelten und gebrochenen Wellen genügt, so leiste¬ 
ten sonach Strahl- und Normalcylinder bezüglich des Ueber- 
ganges des Lichtes die gleichen Dienste. 
Multiplicirt man noch die zweite und dritte der Gl. 
15, subtrakirt das Product von Gl. 16 und dividirt den ver¬ 
bleibenden Rest durch die erste der Gl. 15, so erhält man, 
wie insbesondere für die sogenannten uuiradialen Azimuthe 
ohne weiteres einleuchtet: 
(65 cos ©e + 9t cos © Ä ) cos e 
= - (— sin d sin r 4- cos d cos r cos 0) 
tang d tang P 
= 2%) n cos 0 cos r 
'(■- 
> 
cos 0 
Man kann die erstere dieser Beziehungen auf die 
Form bringen: 
(65 cos ©e + 9t cos 0r) cos e — 2§) B U s 
oder: 
17) & + h = | z = 0, 
welche Gleichung dem auf die Strahlcyiinder bezogenen 
Fresnel-Neu mann' sehen Continuitätsprincip entsprechen 
würde. 
Die zweite Gleichung schreibt sich dagegen auch so: 
i q\ dc E . dwR 
18) 
dG 
V - 
D 
dz 
tang d tang P 
cos 0 
z=0; 
sie wird mit der ersten der Gl. I identisch, sobald man 
darin für die einfallende und gespiegelte Welle a — 1 und 
für die gebrochenen setzt: 
