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a 
1 - 
tang (5 lang r 
cos 0 
Diese zweite Form enthält sonach die linearen Dila¬ 
tationen der Normalschwingungen senkrecht zur Trennungs¬ 
fläche, und es erscheint darin der Coefficient a als abhän¬ 
gig vom Doppelbrechungsvermögen, vom Brechungswinkel 
und vom Schwingungsazimuth. Seine geometrische Con- ^ 
struction ist folgende. 
Man verlängere die Schwingungsrichtung BA, welche 
mit dem Durchschnitt CD von Wellebne und Einfallsebne 
den Winkel 0 bildet, und falle darauf vom Einfallspunkt 
D aus das Perpendikel DF. Alsdann ist: 
A B — A 0 . tang ö = to n tang ö 
AF = AD cos 0 = — w n cot r cos 0 
und sonach: 
AB_ tang d tang r 
AF cos0 ’ 
so dass kommt: 
« = 1 + 
AB 
AF 
BF 
AF* 
Dem entsprechend hat man die Dilatation der Normal¬ 
schwingungen parallel der Z-Axe im Verhältniss der Linien 
BF:AF zu vergrössern; ihre auf beide gebrochene Wellen 
ausgedehnte Summe ist dann der parallelen Dilatation im 
ersten Mittel gleich. Sonach hat von den beiden Linien: 
CD = to n cot r (1 — tang ö tang r cos 0) 
BF = w n cot r (cos 0 — tang d tang r) 
die zweite eine ähnliche Bedeutung bezüglich der Gleich¬ 
heit der Dilatationen wie die erstere bezüglich der Gleich¬ 
heit der lebendigen Kräfte. 
Geht man jetzt von ideell durchsichtigen zu absorbi- 
renden Mitteln zurück, so dass das Princip der lebendigen 
Kräfte seine Anwendbarkeit verliert, so wird auch zugleich 
die durch Gl. 17 ausgesprochene Continuitätsbedingung hin¬ 
fällig. Man kann nämlich das Brechungsverhältniss n als 
complexe Grösse ansehen, deren Charakteristik a, b durch 
die Ausdrücke 10 bestimmt ist. * Denkt man sich jetzt r 
und d als Functionen von n und e, so werden dieselben 
gleichfalls und ebenso schliesslich U complex. Um also 
