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die Intensitätsbestimmung mit Hülfe der Strahleylinder 
ausfiihren zu können, hat man das absorbirende Mittel un¬ 
ter die durchsichtigen zu subsumiren und die Bedeutung 
von a, b als gegeben vorauszusetzen. 
Grössere Einfachheit und Vollständigkeit bieten in 
diesem Fall die Normalcylinder. Für sie behalten nicht 
nur die Grenzgleichungen der Drehungscomponenten, son¬ 
dern ebenso die der Dilatation die reelle Form. Dass näm¬ 
lich gerade auch der Coefficient a eine Function zwischen 
reellen Grössen bleibt, davon überzeugt man sich mittelst 
des weiter unten zu erweisenden Satzes, dass das Verhält- 
niss des Hauptextinctions- und Hauptrefractionscoefficienten 
von der Orientirung unabhängig ist, wenigstens für die 
einfacheren Fälle l ) leicht, da sowohl das eine wie das 
andere Verfahren zu den gleichen Endformeln hinführt. 
Hiernach gelten denn die zunächst für iso¬ 
trope Mittel gewonnenen Gleichungen I auch für 
beliebige Combinationen anisotroper Mittel, so- 
fefn man nur, entsprechend der Anzahl der reflec- 
tirten und gebrochenen Wellen die unterdrückten 
Summenzeichen wiederherstellt und in die erste 
derselben die Dilatationscoefficienten • a mit 
den ihnen nach Gl. 19 zukommenden Werthen 
einführt. 
Wenn nun dem Bisherigen zufolge für den Uebergang 
des Lichtes die Bedeutung der Normalcylinder überwiegt, 
so vereinfachen dagegen die Strahlcylinder die Formuli- 
rung der Differentialgleichungen der inneren Bewegung. 
Von besonderem Gewicht ist dieser Umstand für die 
Entwicklung der Wellenfläche bewegter doppelt brechender 
Mittel.* Um nämlich die Gesetze der Aberrationserschei¬ 
nungen in Krystallen, wie ich sie empirisch aus eigens 
angestellten Versuchen 2 ) ableiten konnte, theoretisch zu 
begründen, dazu bedarf es einer doppelten Erwägung. 
1) Wied. Ann. III p. 106—112. Die Anwendung dieses Satzes 
führt zu einer erheblichen Vereinfachung der dort entwickelten For¬ 
meln. 
2) Pogg. Ann. CXLVII, p. 404—429. 
