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T o* 
fp = 1 — ^cos (ip — y), 
sofern nämlich das Verhältnis der Schwingungsdauern ent¬ 
sprechend dem Doppler’sehen Princip 1 ) auf ein Verhält¬ 
nis der Componente der Translationsgeschwindigkeit g 
parallel der Strahlrichtung und der Fortpflanzungsgeschwin¬ 
digkeit co ' im intermolekularen Aether zurückgeführt wird. 
Wir werden im Folgenden die höheren Potenzen des klei¬ 
nen Bruches ^ vernachlässigen, so dass sich also schrei¬ 
ben lässt: 
21) n' 2 — 1 = (n 2 — 1) ^1 — 2 £cos {xp — 
Ist nun der leuchtende Punkt in relativer Kühe zu den 
Körpertheilchen, so lassen sich die rad. vect. der Wellen¬ 
fläche sowie diese selbst am leichtesten auf dem zusam¬ 
menhängenden Gerippe der Körpertheilchen markiren. In 
diesem Sinne ist vorstehende Gleichung, die sich auch auf 
die Form bringen lässt: 
gk 
n' = n ^ 
co 
cos (xp 
/)) 
22 ) 
n 2 = nr sin 2 y + n 2 2 cos 2 y 
. n 2 — 1 
k =—z—, 
co 4 = to -f- g k cos {xp — y), 
zugleich die Gleichung der Wellenfläche. Die Verlänge¬ 
rung oder Verkürzung der rad. vect. erfolgt sonach in ani¬ 
sotropen wie isotropen Mitteln nach dem gleichen Gesetze. 
Denkt man sich dagegen den Erschütterungsmittel¬ 
punkt in relativer Ruhe zu den Aethertheilchen und fixirt 
dem entsprechend die Strahlengeschwindigkeit durch den 
Aether, so bleibt noch zu beachten, dass durch eine feste 
Richtung y 0 des Raumes gleichzeitig mit der undulatorischen 
Strahlbewegung die ponderablen Theilchen einer Krystall- 
richtung y hindurchgehen, deren Lage durch den Aberra¬ 
tionswinkel : 
a = ^ sin {xp — y 0 ) 
co 
1) Wied. Arm. I, p. 589. 
Verli. d. nat. Ver. Jahrg. XXXVI. 4. Folge. VI. Bd. 
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