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der Richtung y ordnet sich eine Normalgeschwindigkeit (o' n 
längs der Richtung y zu, die sich darstellt als ein vom 
Centrum auf die bezügliche Tangentialebne gefälltes Per¬ 
pendikel. Sie ist gegeben durch den Ausdruck: 
2 ^ «n = Vo)i 2 sin 2 y + to 2 2 cos 2 y 
4- g (ki sin ip sin y + k 2 cos ip cos y). 
Den Versuch einer unmittelbaren theoretischen Begrün¬ 
dung desselben findet man in meinem Buche SS. 212—216; 
sie ist weniger anschaulich und zugleich umständlicher, so¬ 
fern nämlich die Schwingungsdauern der Aether- und Kör- 
pertheilchen, welche in der Richtung y der gleichen Sinu- , 
soide angehören, in dem Verhältnis stehen: 
/T\ g cos (ip - y) 
\T'/n W n COS (y — /) 
In der That sind es also hier die Strahlcylinder, 
welche mittelst der einfacheren Voraussetzungen zum Ziele 
führen. 
III. 
Stellt man sich jetzt weiter die Aufgabe, den Bre- 
chungs- und Extinctionscoefficienten der (ruhenden) homoe- 
drischen Mittel als eine Function der Wellenlänge in’s Auge 
zu fassen, so würde dem behandelten ersten dioptrischen 
Grundgesetz ein zweites zur Seite zu stellen sein, welches 
die Schwingungsarbeit der Aether- und Körpertheilchen als 
Wirkung der inneren Kräfte der Körpermaterie und ihrer 
Wechselwirkung mit dem Aether darstellt. Es möge mir 
gestattet sein, auch über diesen schwierigen Gegenstand 
meine Ideen in Kürze vorzulegen; sie sind wesentlich auf 
Grundlage der Erfahrung, zumeist der Erscheinungen der 
anomalen Dispersion, gebildet worden. 
Wenn zunächst meine Versuche über die Farbenzer¬ 
streuung der Gase (entsprechend den Ergebnissen Biot’s 
und Gernez’s über die Rotationspolarisation der Dämpfe) 
gelehrt haben, dass die Dispersion qualitativ vom Aggre¬ 
gatzustande unabhängig ist, so werden die in Betracht 
kommenden Körperkräfte weniger wohl von Molekül zu 
