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tretenden Kräfte sollen endlich für Aether- lind Körper- 
theilchen kurz mit 
f' f f' 
bezeichnet werden, und gelten für sie paarweise die Be¬ 
ziehungen: 
f*d« x +2fxd3rx = 0 
f y d5l y +2:f y däv=o 
f z dSf z 4- ~ f z dSl z 4“ 0. 
Nachdem hiermit die Einzelberechnung der säinmt- 
lichen wirksamen Kräfte abgeschlossen, erhalten nunmehr 
die Differentialgleichungen der Bewegung die für die lau¬ 
fende Zeit geltende Form: 
VIII. 
d 2 £ 
m dt 2 = 
dt ä 
= 8 x^? + ^x|? 4 -( 5 -j-j 4 -fx 
m 
d 2 rj 
dt 2 
AV 
m'-TTT = 
dt 
(e -Se r ) M-Sk, (y + d + jj® + f, 
s'y J % r[- + Y.'y {rj‘ + d ^ j +: f'y 
m 
d 2 ^ 
dt 2 ' 
A 2 ? 
m —— 
dt 2 
(e-Ä z )^-Ä z (c+d§) + ^ +f, 
=£',4?+*'< K' 
+a l l+r - 
sofern unter den in sie eingehenden Coefficienten Werthe 
verstanden werden, welche die Mittelwerthe sind für alle 
in der Volumeinheit enthaltenen Massetheilchen. 
Dieselben gelten, so lange man die Summenzeichen 
fortlässt, für optisch-chemisch einfache Mittel, und sind die 
Coordinatenaxen zugleich die Symmetrieaxen. Es ist indess 
leicht, vorstehende Entwicklung auf beliebig zusammen¬ 
gesetzte Mittel zu er weitern. Es seien m verschiedene Mo¬ 
lekularqualitäten vorhanden, m'i, m' 2 ... m' m , eine jede um 
