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drei rechtwinklige Axen symmetrisch geordnet, aber diese 
m Axensysteme seien um ein erstes als Hauptaxensystem 
regellos zerstreut. Ich w 7 äkle das Hauptaxensystem so, 
dass für die untersuchte Strahlenrichtung keine Drekcom- 
ponenten auftreten. Man hat dann folglich in den drei auf 
die Aetkerschwingungen bezüglichen Gleichungen so viele 
e und z enthaltende Glieder, als heterogene Körpermassen 
da sind. Dazu kommen 3m Gleichungen für die Scliwin- 
- gungscomponenten dieser letzteren. Man multiplicire nun 
eine jede mit dem zugehörigen Wegelement d2l x , d$t y , d$L; 
d$t' x , d$[' y > d$l' z .... und addire sie sämmtlich. Es fallen 
dann die Arbeiten der Druckkräfte für sich heraus, und 
so erhält man das System der beiden Gleichungen: 
+ 2j m ' 
— e (z/ 2 £d9l x +z/ 2 >? d$ y +z4£d2( z ), 
S)] a * 
sofern nämlich die erste derselben mit Gl.V identisch ist. 
Die letzte Gleichung giebt sonach die Specialisirung des 
Inhaltes des Ausdrucks VII. 
Nun beachte man, dass die Arbeitsdifferenzen der 
drei Summenzeichen dieser Gleichung, die parallel den 
bezüglichen Axen geleistet werden, lediglich in der Ueber- 
windung von solchen Widerständen bestehen, die einander 
als die Componenten fester Spontan- und Reactionskräfte 
zugeordnet sind, und dass sie unabhängig erscheinen von 
den hydrodynamischen Drucken. Man darf hieraus sckliessen, 
dass zunächst in der Gesammtgleichung jede der drei Sum¬ 
men für sich zu annulliren ist, und dass dann innerhalb 
jeder ebenso viele Gleichungen bestehen, als heterogene 
Molekularqualitäten vorhanden sind. 
+ 
J^ y 4^+* y ^+ S 
+ 
[«v 4V+*',(>?'+*$£)] 
¥ 
