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tang 2 t] = tang 2 rj x = tang 2j? y tang 2t] z . 
Daraus folgt dann sofort, dass auch: 
28) tang rj = tang rj x = tang t] y = tang // z , 
d. h. das Verkältniss des Hauptextinctions- und 
Hauptrefractionscoefficienten ist von der Orien- 
tirung unabhängig; man darf daher die Gleichung des 
Ellipsoides sowohl auf die Refractionscoefficienten a als die 
Extinctionscoefficienten b beziehen, so dass sich schreiben 
lässt: 
a 2 = a x 2 U 2 +a y 2 V 2 + a z 2 W 2 
b 2 = bx 2 U 2 4-b y 2 V 2 +b z 2 W 2 
a 2 4 1 b 2 = (a x 2 +b x 2 ) U 2 + (a y 2 +b y 2 ) Y 2 +(a z 2 +b z 2 )W 2 . 
Zu einer Vereinfachung der erhaltenen Ausdrücke ge¬ 
langt man weiter mittelst der Erwägung, dass sich ein un¬ 
endlich dünner Straklcylinder, den man um irgendwelche 
Krystallricktung herum gelegt denkt, sich bezüglich seiner 
brechenden Kraft nicht von dem eines isotropen Mittels 
A' 
unterscheidet, in welchem das Amplitudenverkältniss 
den gleichen Werth hat. Es wird daher auch in Krystallen 
die brechende Kraft darstellbar sein durch einen Ausdruck 
von der Form: 
oru 9 1 ^m' x(l 2 - V — 12tzvöI) — 4^r 2 £n 2 
29) n 2 —1 —2j -- -tt=- - -- 
m z'(ü 2 -l/— I2nvdl) — 4/rVn 2 
Behufs dessen Identificirung mit dem vorstehenden 
mögen zunächst neue Constanten €|, € v , «t; g'%, e' v , e'e; 
xg ...; ... und neue Winkel U, 35, SB eingeführt werden, 
* welche mit den früheren durch die Relationen verknüpft seien: 
/ m' z x p 2 -|/-l2^^(U)- 4yr 2 £x n 2 \ U2 
\ m vJ x Q 2 — V —1 2 TivdX) — 4tz 2 s ) x n 2 / 
_ /llf - V —\27lvdX) 4 7T 2 £ s m 2 ^ 2 \ 
\m — V — 12nvdl) —47T 2 £'|n 2 / 
/ m' x y (i 2 — V —1 27rvöl)— 47T 2 £ y n 2 \ y 2 
l m x' y (A 2 — V —12 7ivöX) —47r 2 £ / y n 2 / 
_ /nF x v (X 2 — V — 12 7zvdX) —47r%n 2 ^ 2 \ 
\ m x'rffi — V— 127CVÖI)— 47T£\n 2 I 
