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31b) 
n 2 0 =(n 2 0 )x U 2 + (n 2 0 )y V 2 + (n 2 o) z W 2 
n 2 oo==(n 2 oo)xU 2 +(n 2 00 )yV 2 +(n 2 o 0 )zW 2 . 
Denkt man sich jetzt; dass die Werthe ££.... 
des Systems m'i die bezüglichen Werthe aller übrigen be¬ 
deutend an Grösse überragen, und dass andererseits die 
Werthe x|.... x'£.... des Systems m' m die bei weitem 
grössten sind, so folgt, dass die Hauptaxen des Ellip- 
soids der ersten Gleichung gegen die der zwei¬ 
ten um irgendwelchen Winkel gedreht sind. 
Sofern die £ und x als reell vorausgesetzt werden, 
findet folglich für die genannten extremen Wellenlängen 
keine Absorption Statt. 1 ) Den entsprechenden axialen Ein¬ 
zelamplituden kommen zufolge der Definition dieser Coeffi- 
cienten die Verhältnisse zu: 
21V _ £ 2l'o 2 
2D 
32) 
e + 6 
X 
£ 
5l 2 -5lV~? 
W J x 
k’ 
k+x ’ W-WJ 
so dass also diese Amplituden sich nahezu verhalten wie 
die Quadratwurzeln der Reactions- und Spontankräfte. 
Definirt man schliesslich allgemein die dispergirende 
Kraft einer einzelnen Molekularqualität durch den Ausdruck: 
m' / x 
m 
i? 
,/ 1 ) 
33) D' 
so dass: 
34) D'=D'sU 2 +Dy$ 2 +DV2$ 2 , 
und setzt noch: 
y _ y 1 IG 
35) 
d 
x 
x' 2 jt^ L’ 
so gewinnt das Dispersionsgesetz (GL 29) die mehr über¬ 
sichtliche Form: 
D'n 2 
X. 
n 2 —n 2 « 
p-^L-n 2 
1) D. h. so lange man von der Grenzwirkung absieht. 
