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Bezüglich der sich hieran anschliessenden allgemeinen 
Construction der Wellenfläche möge auf das in einer frü¬ 
heren Arbeit Gesagte 1 ) verwiesen werden. Handelt es sich 
speciell um Mittel, deren Theilchen um ein einziges Axen- 
system regelmässig angeordnet sind; d. h. um Mittel ohne 
sogenannte Dispersion der Axen, so wird zugleich in An¬ 
betracht dessen, dass man erfahrungsmässig in Gl. X D' 
meist als eine kleine Grösse betrachten darf, deren höhere 
Potenzen vernachlässigt werden können, und dass dem ent¬ 
sprechend das rechter Hand vorkommende n durch einen 
von Wellenlänge und Orientirung unabhängigen Mittelwerth 
ersetzt werden darf, das durch diese Gleichung reprä- 
sentirte Ellipsoid nach Lage und Grössenverhält- 
niss seiner Axen für alle Schwingungsdauern 
constant. Unter dieser Voraussetzung lässt sich unmittel¬ 
bar auf die Differentialgleichungen VIII zurückgehen, und 
man gelangt dann auf folgendem einfacheren Wege zum 
Ziel. Man multiplicire beispielsweise die erste derselben 
mit die zweite mit $F X und addire sie unter Beachtung, 
dass die letztere tn mal vorkommt. So erhält man das 
System: 
36) 
m2L 
m s 7L 
, vrn'W' — c 9( L e i dp w 
dt 2 A x dt 2 ~ + dx 
d 2 /; 
dt 2 
+ 
«=.*,A, + ät a , 
d 2 L d 2 £' 
e St s ^ Sl z . 
dz 
Wir integriren dieselben wieder für den speciellen 
Fall, dass Extinctions- und Propagationsrichtung zusammen¬ 
fallen, so dass die Aetherschwingungen linear werden und 
für p der Ausdruck 25 substituirt werden darf. Es kommt 
dann z. ß. für die erste: 
nWt x 2 cos (jp+^m'^tV 2 cos (cp — J x ) 
=m[5l x 2 -f-(a5lxU + 65tyV+c^l z w)2IxU][(^ 2 —q 2 )cos^pH-2j'qsin^)]. 
Man schreibe nun zur Abkürzung: 
aUu + bVv+cWw = C 
und eliminire die laufende Zeit. Alsdann folgt: 
1) Pogg. Ann. Erg. Bd. VIII, 460. 
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