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mSR 2 +J5m'2(' x 2 cos z4 = m (2t x 2 + C2l2l x u) (F 2 - q 2 ) 
2m'2t' x 2 sinz/ x =m(5l x 2 + C5I5l x u)2^q 
oder kürzer unter Beachtung der Gl. 10 und 11: 
[(a x 2 — b x 2 )- (a 2 -b 2 )] U = C(a 2 — b 2 )u 
2[a x b x — ab] U = C 2abu. 
Fasst man dieselben zusammen und fügt die entspre¬ 
chenden übrigen Gleichungen hinzu, so hat man: 
(n x 2 — n 2 ) U = C n 2 u 
37) (n y 2 — n 2 )V=Cn 2 v. 
(n z 2 — n 2 )W = Cn 2 w, 
also dieselben wie für den früher (S.9) behandelten ideellen 
Typus II. Sofern indess die Brechungs Verhältnisse complex 
sind, so darf man diese Gleichungen in Rücksicht auf die 
früher erwiesene Constanz des Verhältnisses des Hauptex- 
tinctions- und Hauptrefractionscoefficienten auf jeden der¬ 
selben für sich beziehen. Von ihnen aus gelangt man nach 
bekanntem Verfahren zu den Bestimmungsstücken der zu¬ 
geordneten Normale. 
Die jetzt folgende Erörterung soll die wichtigeren 
Aufgaben der Dispersionslehre behandeln und zu dem Zweck 
an Gl. X anknüpfen. 
Um die ihr entsprechende Dispersionscurve n = f (X) 
construiren zu können, hat man die Gleichung nach n 2 auf¬ 
zulösen und das Reelle und Imaginäre zu trennen. Sie 
zerfällt alsdann in folgende zwei: 
38) a 2 — b 2 = F'(/l), 2ab = F"(2), 
von denen die erste die wesentlichsten Eigenschaften der 
Refractionscurve, die zweite die der Absorptionscurve be¬ 
gründet. Mit diesen Namen habe ich nämlich in früheren 
Aufsätzen die beiden entsprechenden Curven 
a = f (Z), b = f" (A), 
in deren Gleichungen a und b getrennt Vorkommen, belegt. 
Sofern die Schwierigkeiten, die sich der geometrischen 
wie algebraischen Behandlung derselben entgegenstellen, 
mit der Zahl der zusammenschwingenden heterogenen Be¬ 
standteile wachsen, so behandle ich zunächst das chemisch 
