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einfache Mittel und beschränke mich bezüglich zusammen¬ 
gesetzter Mittel auf solche, welche innerhalb des gewöhn¬ 
lichen optischen Spectrums nur Einen Absorptionsstreifen 
zeigen *). 
1. Für dioptrisch einfache Mittel fällt das Summen¬ 
zeichen fort und wird Gl. X in Bezug auf n 1 2 quadratisch. 
Die Auflösung ergiebt: 
2 2 \ 2 j2~i _ 
+ L2/ - G* 2 +4na> 2 ) j-J— V~ 1G 
Setzt man nun abkürzungsweise den reellen Theil des 
Radicanden — a, den imaginären — V — 1 ß y so kommt: 
a2 “ b - 1 ( n » 2 + p) ± j7l|/ + “ + V 
2ab = ~g G L + p| V~ a + * /o:2+/J2 ' 
Oder bei Einführung der charakteristischen Wellen- 
längen: 
2(a 2 -b 2 ) = n 0 2 +p 
~1/2L 2 ^ G 2 ~^'g 2 )G 2 —^'V) +1/ V 
40 ) 
4 ab = — G — 
L 
+ |/2L 2 ^^ // g 2 )+G^- 2 -^ , g 2 ) 2 (A 2 -;.' , g 2 ) 2 +-4G 2 L 2 ;. 2 (>l 2 _yl / ^) 5 
Es verschwindet nämlich für l=l‘ g1 =/L" g die Func¬ 
tion cq für X = V‘^ die Function ß. Die ersteren Werthe 
entsprechen dem Minimum und Maximum der Brechung —• 
ich nenne sie daher die Gränzwellenlängen —; X“ fA ent¬ 
spricht der ungefähren Mitte des Absorptionsstreifens. Die¬ 
ser letzteren Grösse mögen noch zur Ergänzung die beiden 
weiteren und X m hinzugefügt werden. Man hat dann 
die Definitionen: 
1) Für Mittel mit mehr als Einem Absorptionsstreifen vgl. 
Wied. Ann. I, p. 340. 
Verh. d. nat. Ver. Jahrg. XXXVI. 4. Folge. VI. Bd. 
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