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Darstellungen, die unter der Annahme G = 0 construirt 
waren, so sind erstens die bisherigen Spitzen, welche an 
den Grenzen des Absorptionsstreifens die beiden Zweige 
| J 
mit negativem Differentialquotienten gy durch einen solchen 
mit positivem Differentialquotienten verbanden, in continuir- 
liche Krümmungen übergegangen. Zweitens beginnt die 
Absorptionscurve nicht mehr in diesen Grenzpunkten plötz¬ 
lich mit gegebener Neigung, sondern es hat jetzt nicht bloss 
die Ordinate b, sondern auch der Differentialquotient 
db 
dl 
derselben einen continuirlichen Verfluss. 
Verfolgt man die Abhängigkeit der Grössen D', L und 
G von der Dichtigkeit, so wird zunächst für den Gaszu¬ 
stand die dispergirende Kraft D' nahezu der Gasdichte 
proportional sein, die innere Wellenlänge L, deren Quadrat 
das Verhältniss der Deformationskraft und der Repulsions¬ 
kraft der Moleküle misst, wird constant sein und der Rei- 
bungscoefficient G nur einen unwesentlichen Betrag haben, 
so dass die Absorptionsstreifen der Gase wenig breit sind. 
Dagegen kann die Schwärze und Schärfe dieser Streifen, 
die von dem Verhältniss D':G abhängt, mannigfach variiren. 
Alle diese Folgerungen werden von der Erfahrung bestätigt. 
Mit zunehmender Dichte scheint dann D' rascher zu 
wachsen als diese selbst, so dass die Differenz: 
X £ 
ansteigt. Es werden daher die Absorptionsstreifen fort¬ 
während breiter. Aus der geringen anscheinend erfah- 
rungsmässigen Abnahme von L schliesst man, dass x' etwas 
rascher wächst als e\ 
Aehnlich langsam werden dann auch die Kräfte y* und x' 
sich gegen einander verschieben. Im grossen Ganzen also 
bieten einfache Substanzen im flüssigen und festen Zustand, 
abgesehen von der Verbreiterung der Streifen, die gleiche 
Erscheinung wie im gasförmigen. 
Ist das Mittel schliesslich aus heterogenen Molekülen 
zusammengesetzt, so wird die gegenseitige Einwirkung der¬ 
selben zwar schwerlich neue Glieder in die Dispersions- 
